Nusprendžiau, kiek galiu, daugiau pasidomėti apšvietimu. mokslinis paveldas Akademikas Nikolajus Viktorovičius Levašovas, nes matau, kad jo darbai šiandien dar nėra paklausūs, kaip turėtų būti tikrai laisvų ir protingų žmonių visuomenėje. Žmonės vis dar nesuprasti jo knygų ir straipsnių vertė ir svarba, nes jie nesuvokia apgaulės laipsnio, kuriame gyvename pastaruosius porą šimtmečių; nesupranta, kad informacija apie gamtą, kurią laikome pažįstama ir todėl teisinga, yra 100% klaidinga; ir jie buvo tyčia mums primesti, siekiant nuslėpti tiesą ir neleisti mums tobulėti teisinga linkme...
Gravitacijos dėsnis
Kodėl mums reikia susidoroti su šia gravitacija? Ar apie ją nežinome dar kažko? Nagi! Mes jau daug žinome apie gravitaciją! Pavyzdžiui, Vikipedija mums maloniai tai sako « Gravitacija (patrauklumas, visame pasaulyje, gravitacija) (iš lot. gravitas – „gravitacija“) – visuotinė esminė sąveika tarp visų materialių kūnų. Mažų greičių ir silpnos gravitacinės sąveikos aproksimacija apibūdinama Niutono gravitacijos teorija, bendruoju atveju – Einšteino bendroji reliatyvumo teorija... Tie. Paprasčiau tariant, šis interneto pokalbis sako, kad gravitacija yra visų materialių kūnų sąveika, o dar paprasčiau - abipusė trauka materialūs kūnai vienas kitam.
Už tokią nuomonę esame skolingi bendražygiui. Izaokas Niutonas, kuriam priskiriamas atradimas 1687 m "Visuotinės gravitacijos dėsnis", pagal kurią visi kūnai tariamai traukia vienas kitą proporcingai jų masėms ir atvirkščiai proporcingi atstumo tarp jų kvadratui. Geros naujienos yra ta, kad draugas. Izaokas Niutonas žurnale Pedia apibūdinamas kaip labai išsilavinęs mokslininkas, skirtingai nei draugas. , kuriam priskiriamas atradimas elektros…
Įdomu pažvelgti į „traukos jėgos“ arba „gravitacijos jėgos“ dimensiją, kuri išplaukia iš „Comrade“. Isaacas Newtonas, turintis tokią formą: F=m 1 *m 2 /r 2
Skaitiklis yra dviejų kūnų masių sandauga. Tai suteikia matmenį „kilogramų kvadratu“ - kg 2. Vardiklis yra „atstumas“ kvadratu, t.y. kvadratiniai metrai - m 2. Tačiau jėga nėra matuojama keista kg 2 /m 2, ir ne mažiau keista kg*m/s 2! Pasirodo, tai nenuoseklumas. Norėdami jį pašalinti, „mokslininkai“ sugalvojo koeficientą, vadinamąjį. "gravitacijos konstanta" G , lygus apytiksliai 6,67545 × 10 −11 m³/(kg s²). Jei dabar viską padauginsime, gautume teisingą „gravitacijos“ matmenį kg*m/s 2, ir ši abrakadabra fizikoje vadinama "niutonas", t.y. jėga šiandieninėje fizikoje matuojama "".
Įdomu ką fizinę reikšmę turi koeficientą G , kad kažkas sumažintų rezultatą 600 milijardus kartų? Nė vienas! „Mokslininkai“ tai pavadino „proporcingumo koeficientu“. Ir jie tai pristatė koregavimui matmenys ir rezultatai, kad atitiktų geidžiamiausią! Tokį mokslą turime šiandien... Reikia pastebėti, kad, siekiant suklaidinti mokslininkus ir paslėpti prieštaravimus, matavimų sistemos fizikoje buvo keletą kartų keičiamos – vadinamosios. „vienetų sistemos“. Štai kai kurių jų pavadinimai, kurie keitė vienas kitą, kai atsirado poreikis kurti naujus kamufliažus: MTS, MKGSS, SGS, SI...
Būtų įdomu paklausti draugo. Izaokas: a kaip jis atspėjo kad vyksta natūralus kūnų vienas prie kito pritraukimo procesas? Kaip jis atspėjo, kad „traukos jėga“ yra proporcinga dviejų kūnų masių sandaugai, o ne jų sumai ar skirtumui? Kaip ar jis taip sėkmingai suprato, kad ši jėga yra atvirkščiai proporcinga atstumo tarp kūnų kvadratui, o ne kubo, padvigubinimo ar trupmeninės galios? Kur pas draugą tokie nepaaiškinami spėjimai atsirado prieš 350 metų? Juk jis neatliko jokių eksperimentų šioje srityje! Ir, jei tikėti tradicine istorijos versija, tais laikais net valdovai dar nebuvo visiškai tiesūs, bet štai tokia nepaaiškinama, tiesiog fantastiška įžvalga! Kur?
Taip iš niekur! Draugas Izaokas apie nieką neįsivaizdavo ir nieko panašaus netyrė ir neatsidarė. Kodėl? Nes iš tikrųjų fizinis procesas " patrauklumas tel" vienas kitam neegzistuoja, ir, atitinkamai, nėra įstatymo, kuris aprašytų šį procesą (tai bus įtikinamai įrodyta žemiau)! Iš tikrųjų, drauge Niutonas mūsų neaiškiai, paprastai priskiriamas„Visuotinės gravitacijos dėsnio“ atradimas, kartu suteikiant jam „vieno iš klasikinės fizikos kūrėjų“ titulą; taip pat, kaip kažkada jie priskirdavo bendražygiui. Bene Franklinas, kuris turėjo 2 klasės išsilavinimas. „Viduramžių Europoje“ to nebuvo: buvo didžiulė įtampa ne tik su mokslais, bet ir su gyvenimu...
Tačiau mūsų laimei, praėjusio amžiaus pabaigoje rusų mokslininkas Nikolajus Levašovas parašė keletą knygų, kuriose davė „abėcėlę ir gramatiką“. neiškreiptų žinių; grąžino žemiečiams anksčiau sunaikintą mokslinę paradigmą, kurios pagalba lengvai paaiškinama beveik visos „neišsprendžiamos“ žemiškosios prigimties paslaptys; paaiškino Visatos sandaros pagrindus; parodė, kokiomis sąlygomis visose planetose susidaro būtinos ir pakankamos sąlygos, Gyvenimas- gyvoji medžiaga. Paaiškino, kokia materija gali būti laikoma gyva ir kokia fizinę reikšmę vadinamas natūralus procesas gyvenimą“ Jis toliau paaiškino, kada ir kokiomis sąlygomis įgyja „gyvoji medžiaga“. Intelektas, t.y. suvokia savo egzistavimą – tampa protingas. Nikolajus Viktorovičius Levašovas daug ką perteikė žmonėms savo knygose ir filmuose neiškreiptų žinių. Be kita ko, jis paaiškino, ką "gravitacija", iš kur jis kilęs, kaip jis veikia, kokia jo tikroji fizinė reikšmė. Daugiausia apie tai parašyta knygose ir. Dabar pažvelkime į „Visuotinės gravitacijos dėsnį“...
„Visuotinės gravitacijos dėsnis“ yra fikcija!
Kodėl aš taip drąsiai ir užtikrintai kritikuoju fiziką, Draugo „atradimą“. Izaokas Niutonas ir pats „didysis“ visuotinės gravitacijos įstatymas? Taip, nes šis „Įstatymas“ yra fikcija! Apgaulė! Grožinė literatūra! Pasaulinio masto sukčiai, nukreipiantys žemiškąjį mokslą į aklavietę! Ta pati afera, turinti tuos pačius tikslus, kaip ir liūdnai pagarsėjusi „Comrade“ „Reliatyvumo teorija“. Einšteinas.
Įrodymas? Jei prašau, štai jie: labai tikslūs, griežti ir įtikinami. Juos puikiai aprašė autorius O.Kh. Derevenskis savo nuostabiame straipsnyje. Dėl to, kad straipsnis yra gana ilgas, čia pateiksiu labai trumpą kai kurių „Visuotinės gravitacijos dėsnio“ klaidingumo įrodymų versiją, o piliečiai, kurie domisi detalėmis, perskaitys visa kita.
1. Mūsų Saulėje sistema Tik planetos ir Mėnulis, Žemės palydovas, turi gravitaciją. Kitų planetų palydovai, kurių yra daugiau nei šešios dešimtys, neturi gravitacijos! Ši informacija yra visiškai atvira, bet nereklamuojama „mokslininkų“, nes ji yra nepaaiškinama jų „mokslo“ požiūriu. Tie. b O Dauguma mūsų saulės sistemos objektų neturi gravitacijos – jie vienas kito netraukia! Ir tai visiškai paneigia „Visuotinės gravitacijos dėsnį“.
2. Henry Cavendish patirtis masyvių luitų pritraukimas vienas prie kito laikomas nepaneigiamu traukos tarp kūnų buvimo įrodymu. Tačiau, nepaisant savo paprastumo, ši patirtis niekur nebuvo atvirai atkartota. Matyt, todėl, kad tai nesuteikia tokio efekto, kokį kadaise skelbė kai kurie žmonės. Tie. Šiandien, kai yra galimybė griežtai patikrinti, patirtis nerodo jokios traukos tarp kūnų!
3. Dirbtinio palydovo paleidimasį orbitą aplink asteroidą. Vasario vidurys 2000 Amerikiečiai atsiuntė kosminį zondą NETOLI pakankamai arti asteroido Erosas, išlygino greitį ir ėmė laukti, kol zondą užfiksuos Eroso gravitacija, t.y. kai palydovą švelniai traukia asteroido gravitacija.
Bet kažkodėl pirmas pasimatymas nepasisekė. Antrasis ir vėlesni bandymai pasiduoti Erosui turėjo lygiai tą patį poveikį: Erotas nenorėjo pritraukti Amerikos zondo. NETOLI, o be papildomo variklio palaikymo zondas prie Eroso neliko . Ši kosminė data baigėsi niekuo. Tie. jokios traukos tarp zondo ir žemės 805 kg ir daugiau nei sveriantis asteroidas 6 trilijonai tonų nepavyko rasti.
Čia negalime nepastebėti nepaaiškinamo amerikiečių atkaklumo iš NASA, nes rusų mokslininkas Nikolajus Levašovas, gyvenęs tuo metu JAV, kurią tuomet laikė visiškai normalia šalimi, rašė, vertė į anglų kalbą ir publikavo m. 1994 metais išleista garsioji jo knyga, kurioje jis „ant pirštų“ paaiškino viską, ką NASA specialistai turėjo žinoti, norėdami atlikti savo zondą. NETOLI nekabėjo kaip nenaudingas geležies gabalas erdvėje, bet atnešė bent šiek tiek naudos visuomenei. Bet, matyt, perdėtas pasipūtimas ten apgavo „mokslininkus“.
4. Kitas bandymas nusprendė pakartoti erotinį eksperimentą su asteroidu japonų. Jie pasirinko asteroidą, pavadintą Itokawa, ir išsiuntė jį gegužės 9 d 2003 metais prie jo buvo pridėtas zondas, vadinamas („Sakalas“). Rugsėjį 2005 metų zondas priartėjo prie asteroido 20 km atstumu.
Atsižvelgdami į „kvailių amerikiečių“ patirtį, išmanieji japonai įrengė savo zondą su keliais varikliais ir autonomine trumpojo nuotolio navigacijos sistema su lazeriniais tolimačiais, kad galėtų priartėti prie asteroido ir judėti aplink jį automatiškai, nedalyvaujant antžeminiai operatoriai. „Pirmasis šios programos numeris pasirodė kaip komiškas triukas su nedidelio tyrimo roboto nusileidimu ant asteroido paviršiaus. Zondas nusileido į apskaičiuotą aukštį ir atsargiai numetė robotą, kuris turėjo lėtai ir sklandžiai kristi į paviršių. Bet... jis nenukrito. Lėtas ir sklandus jis buvo nuneštas kažkur toli nuo asteroido. Ten jis dingo be žinios... Kitas programos numeris vėlgi pasirodė kaip komiškas triukas su trumpalaikiu zondo nusileidimu ant paviršiaus „paimti dirvožemio mėginį“. Tai tapo komiška, nes, siekiant užtikrinti geriausią lazerinių tolimačių veikimą, ant asteroido paviršiaus buvo numestas atspindintis žymeklio rutulys. Ant šio kamuoliuko taip pat nebuvo variklių ir... trumpai tariant, kamuolys buvo ne savo vietoje... Taigi ar japonas „Sakalas“ nusileido ant Itokavos, ir ką jis ant jo veikė atsisėdęs, nežinia. į mokslą...“ Išvada: Japonijos stebuklas, kurio Hayabusa nesugebėjo atrasti jokios traukos tarp zondo žemės 510 kg ir asteroido masė 35 000 tonų
Atskirai norėčiau atkreipti dėmesį į išsamų Rusijos mokslininko gravitacijos prigimties paaiškinimą Nikolajus Levašovas davė savo knygoje, kurią pirmą kartą paskelbė 2002 metų – likus beveik pusantrų metų iki japoniškojo „Falcon“ starto. Ir, nepaisant to, japonų „mokslininkai“ tiksliai sekė savo kolegų iš Amerikos pėdomis ir kruopščiai kartojo visas savo klaidas, įskaitant nusileidimą. Tai toks įdomus „mokslinio mąstymo“ tęstinumas...
5. Iš kur kyla potvyniai? Literatūroje aprašytas labai įdomus reiškinys, švelniai tariant, nėra visiškai teisingas. „...Yra vadovėliai fizika, kur parašyta, kokie jie turėtų būti – pagal „visuotinės gravitacijos dėsnį“. Taip pat yra vadovėlių okeanografija, kur parašyta, kas jie yra, potvyniai, Faktiškai.
Jei čia veikia visuotinės gravitacijos dėsnis, o vandenyno vandenį, be kita ko, traukia Saulė ir Mėnulis, tada „fiziniai“ ir „okeanografiniai“ potvynių modeliai turėtų sutapti. Taigi jie atitinka ar ne? Pasirodo, sakyti, kad jie nesutampa, reiškia nieko nepasakyti. Nes „fizinės“ ir „okeanografinės“ nuotraukos visiškai nesusijusios viena su kita nieko bendro... Tikrasis potvynių ir atoslūgių reiškinių vaizdas labai skiriasi nuo teorinio – tiek kokybiškai, tiek kiekybiškai – kad remiantis tokia teorija neįmanoma iš anksto apskaičiuoti potvynių ir atoslūgių. neįmanomas. Taip, niekas nebando to daryti. Juk ne beprotiška. Jie tai daro taip: kiekviename uoste ar kitame dominančiame taške vandenyno lygio dinamika modeliuojama pagal svyravimų sumą su amplitudėmis ir fazėmis, kurios randamos grynai empiriškai. Tada jie ekstrapoliuoja šį svyravimų kiekį į priekį – ir jūs gaunate išankstinius skaičiavimus. Laivų kapitonai džiaugiasi – na, gerai!..“ Visa tai reiškia, kad ir mūsų žemiškieji potvyniai. nepaklusk"Visuotinės gravitacijos dėsnis".
Kas iš tikrųjų yra gravitacija?
Tikrąją gravitacijos prigimtį pirmą kartą šiuolaikinėje istorijoje aiškiai aprašė akademikas Nikolajus Levašovas fundamentaliame moksliniame darbe. Kad skaitytojas galėtų geriau suprasti, kas parašyta apie gravitaciją, pateiksiu nedidelį preliminarų paaiškinimą.
Erdvė aplink mus nėra tuščia. Jis visiškai užpildytas daugybe skirtingų dalykų, kuriuos akademikas N.V. Levašovas pavadintas „Pagrindiniai dalykai“. Anksčiau mokslininkai visa tai vadino materijos riaušėmis "eteris" ir netgi gavo įtikinamų įrodymų apie jo egzistavimą (garsieji Daytono Millerio eksperimentai, aprašyti Nikolajaus Levašovo straipsnyje „Visatos teorija ir objektyvi tikrovė“). Šiuolaikiniai „mokslininkai“ nuėjo daug toliau ir dabar jie "eteris" paskambino "Juodoji medžiaga". Kolosalus progresas! Kai kurie dalykai „eteryje“ vienaip ar kitaip sąveikauja, kai kurie – ne. Ir kažkokia pirminė materija pradeda sąveikauti viena su kita, pakliūdama į pasikeitusias išorines sąlygas tam tikruose erdvės kreiviuose (nehomogeniškumuose).
Erdvės kreivės atsiranda dėl įvairių sprogimų, įskaitant „supernovų sprogimus“. « Supernovai sprogus, atsiranda erdvės matmenų svyravimai, panašūs į bangas, kurios atsiranda vandens paviršiuje išmetus akmenį. Medžiagos masės, išmestos per sprogimą, užpildo šiuos nehomogeniškumus erdvės aplink žvaigždę. Iš šių materijos masių planetos (ir) pradeda formuotis...
Tie. planetos susidaro ne iš kosminių šiukšlių, kaip kažkodėl teigia šiuolaikiniai „mokslininkai“, o susintetinamos iš žvaigždžių materijos ir kitų pirminių materijų, kurios pradeda sąveikauti tarpusavyje tinkamose erdvės nevienodybėse ir suformuoja vadinamąsias. "hibridinė medžiaga". Būtent iš šių „hibridinių materijų“ susidaro planetos ir visa kita mūsų erdvėje. mūsų planeta, kaip ir kitos planetos, yra ne tik „akmens gabalas“, o labai sudėtinga sistema, susidedanti iš kelių sferų, išdėstytų viena kitoje (žr.). Tankiausia sfera vadinama „fiziškai tankiu lygiu“ – štai ką mes matome, vadinamąjį. fizinis pasaulis. Antra pagal tankį kiek didesnis rutulys yra vadinamasis planetos „eterinis materialus lygis“. Trečias sfera – „astralinės medžiagos lygis“. Ketvirta sfera yra planetos „pirmasis mentalinis lygis“. Penkta sfera yra planetos „antrasis mentalinis lygis“. IR šeštas sfera yra planetos „trečiasis mentalinis lygis“.
Mūsų planeta turėtų būti laikoma tik kaip šių šešių visuma sferos– šeši materialūs planetos lygiai, išdėstyti vienas kitame. Tik tokiu atveju galite visiškai suprasti planetos struktūrą ir savybes bei gamtoje vykstančius procesus. Tai, kad mes dar negalime stebėti procesų, vykstančių už fiziškai tankios mūsų planetos sferos ribų, nereiškia, kad „ten nieko nėra“, o tik tai, kad šiuo metu mūsų pojūčiai nėra gamtos pritaikyti šiems tikslams. Ir dar vienas dalykas: mūsų Visata, mūsų planeta Žemė ir visa kita mūsų Visatoje susidaro iš septyniįvairios pirminės materijos rūšys susiliejo į šeši hibridiniai dalykai. Ir tai nėra nei dieviškas, nei unikalus reiškinys. Tai tiesiog kokybinė mūsų Visatos struktūra, nulemta heterogeniškumo, kuriame ji susidarė, savybių.
Tęskime: planetos susidaro susiliejus atitinkamai pirminei medžiagai erdvės nehomogeniškumo srityse, kurios turi tam tinkamų savybių ir savybių. Tačiau šiose, kaip ir visose kitose erdvės srityse, yra labai daug pirminiai dalykai(laisvosios materijos formos) įvairių tipų, kurios nesąveikauja arba labai silpnai sąveikauja su hibridine medžiaga. Atsidūrę nevienalytiškumo srityje, daugelis šių pirminių dalykų yra paveikti šio nevienalytiškumo ir skuba į jo centrą, atsižvelgiant į erdvės gradientą (skirtumą). Ir jei planeta jau susiformavo šio nevienalytiškumo centre, tai pirminė materija, judanti heterogeniškumo centro (ir planetos centro) link, sukuria kryptinis srautas, kuri sukuria vadinamąjį. gravitacinis laukas. Ir, atitinkamai, pagal gravitacija Jūs ir aš turime suprasti nukreipto pirminės materijos srauto poveikį viskam, kas vyksta jo kelyje. Tai yra, paprasčiau tariant, gravitacija spaudžia materialūs objektai patenka į planetos paviršių pirminės materijos srautu.
Ar ne taip, realybe labai skiriasi nuo fiktyvaus „abipusio traukos“ dėsnio, kuris tariamai egzistuoja visur dėl niekam nesuprantamos priežasties. Tikrovė yra daug įdomesnė, daug sudėtingesnė ir daug paprastesnė tuo pačiu metu. Todėl tikrų gamtos procesų fiziką suprasti daug lengviau nei fiktyvių. O realių žinių panaudojimas veda prie tikrų atradimų ir efektyvaus šių atradimų panaudojimo, o ne prie išgalvotų.
Antigravitacija
Kaip nūdienos mokslo pavyzdys profanacija galime trumpai išanalizuoti „mokslininkų“ paaiškinimą, kad „šviesos spinduliai išlinkę prie didelių masių“, todėl matome, ką nuo mūsų slepia žvaigždės ir planetos.
Išties Erdvėje galime stebėti objektus, kuriuos nuo mūsų slepia kiti objektai, tačiau šis reiškinys neturi nieko bendra su objektų masėmis, nes „universalus“ reiškinys neegzistuoja, t.y. nei žvaigždžių, nei planetų NE nepritraukite prie savęs spindulių ir nelenkite jų trajektorijos! Kodėl tada jie „lenkiasi“? Į šį klausimą yra labai paprastas ir įtikinamas atsakymas: spinduliai nesulenkti! Jie tiesiog neplisti tiesia linija, kaip esame įpratę suprasti, bet pagal erdvės forma. Jei laikysime spindulį, einantį šalia didelio kosminio kūno, tai turime turėti omenyje, kad spindulys lenkiasi aplink šį kūną, nes jis yra priverstas sekti erdvės kreivumą, tarsi atitinkamos formos kelias. O sijos kito kelio tiesiog nėra. Sija negali nesilenkti aplink šį kūną, nes erdvė šioje srityje turi tokią lenktą formą... Mažas papildymas to, kas buvo pasakyta.
Dabar grįžtant prie antigravitacija, tampa aišku, kodėl Žmonija nesugeba pagauti šios bjaurios „antigravitacijos“ ar pasiekti bent nieko iš to, ką mums per televiziją rodo sumanūs svajonių fabriko funkcionieriai. Esame sąmoningai priversti Jau daugiau nei šimtą metų beveik visur naudojami vidaus degimo varikliai arba reaktyviniai varikliai, nors pagal veikimo principą, dizainą ir efektyvumą jie labai toli iki tobulumo. Esame sąmoningai priversti išgauti naudojant įvairius ciklopinio dydžio generatorius, o vėliau šią energiją perduoti laidais, kur b O didžioji dalis išsisklaido kosmose! Esame sąmoningai priversti gyventi neracionalių būtybių gyvenimą, todėl neturime pagrindo stebėtis, kad nieko prasmingo mums nesiseka nei moksle, nei technikoje, nei ekonomikoje, nei medicinoje, nei padoraus gyvenimo visuomenėje organizavime.
Dabar pateiksiu keletą antigravitacijos (dar žinomo kaip levitacijos) sukūrimo ir naudojimo mūsų gyvenime pavyzdžių. Tačiau šie antigravitacijos pasiekimo metodai greičiausiai buvo atrasti atsitiktinai. O norint sąmoningai sukurti tikrai naudingą antigravitaciją įgyvendinantį įrenginį, reikia žinoti tikroji gravitacijos reiškinio prigimtis, studijuoti jį, analizuoti ir suprasti visa jo esmė! Tik tada galime sukurti kažką protingo, veiksmingo ir tikrai naudingo visuomenei.
Mūsų šalyje labiausiai paplitęs prietaisas, kuris naudoja antigravitaciją balionas ir daugybė jo variacijų. Jei jis užpildytas šiltu oru arba dujomis, kurios yra lengvesnės už atmosferos dujų mišinį, rutulys linkęs skristi aukštyn, o ne žemyn. Šis poveikis žmonėms buvo žinomas labai seniai, bet vis tiek neturi išsamaus paaiškinimo– tokia, kuri nebekeltų naujų klausimų.
Trumpai paieškojus „YouTube“, buvo aptikta daugybė vaizdo įrašų, kuriuose rodomi labai tikri antigravitacijos pavyzdžiai. Kai kuriuos iš jų išvardinsiu čia, kad pamatytumėte tą antigravitaciją ( levitacija) tikrai egzistuoja, bet... dar nepaaiškino nė vienas iš “mokslininkų”, matyt, puikybė neleidžia...
Aiškinamasis rusų kalbos žodynas. D.N. Ušakovas
gravitacija
gravitacija, daugiskaita ne, plg.
Atrakcija; būdinga dviejų materialių kūnų savybė traukti vienas kitą jėga, tiesiogiai proporcinga jų masių sandaugai ir atvirkščiai proporcinga atstumo tarp jų kvadratui (fizinė). Žemės gravitacija (jėga, traukianti objektus į žemės centrą).
kam nors ar kažkam. Potraukis, troškimas (knyga). Potraukis mokslui. Potraukis muzikai.
kam nors ar kažkam. Ryšio su kuo nors poreikis, priklausomybė nuo ko nors. arba vienybė su kuo nors. (knyga). Ekonominis pakraščio sunkumas link centro.
Aiškinamasis rusų kalbos žodynas. S.I.Ožegovas, N.Ju.Švedova.
gravitacija
Visų kūnų savybė traukti vienas kitą yra patrauklumas (ypatingas). Antžeminis t Niutono visuotinės gravitacijos dėsnis.
transl., kam nors ar kažkam. Potraukis, kažkieno noras, kažko poreikis. T. į technologijas. Jausti emociškai ką nors.
Naujas aiškinamasis rusų kalbos žodynas, T. F. Efremova.
gravitacija
Dviejų kūnų būdinga savybė traukti vienas kitą priklausomai nuo jų masės ir atstumo tarp jų; patrauklumas.
Potraukis, troškimas kažkam, kažko.
Ryšio su kuo nors ar kažkuo poreikis.
skilimas Skausminga kažkieno ar kažko įtaka.
Enciklopedinis žodynas, 1998 m
gravitacija
GRAVITACIJA (gravitacija, gravitacinė sąveika) – tai universali sąveika tarp bet kokios rūšies fizinės materijos (paprastosios materijos, bet kokių fizikinių laukų). Jei ši sąveika yra gana silpna ir kūnai juda lėtai, palyginti su šviesos greičiu vakuume c, tada galioja Niutono visuotinės gravitacijos dėsnis. Esant stipriems laukams ir greičiams, palyginamiems su c, būtina naudoti A. Einšteino sukurtą bendrąją reliatyvumo teoriją (GTR), kuri yra Niutono gravitacijos teorijos apibendrinimas, paremtas specialiąja reliatyvumo teorija. Bendroji reliatyvumo teorija remiasi gravitacinių jėgų ir inercinių jėgų, atsirandančių pagreistant atskaitos sistemai, vietinio neatskiriamumo lygiavertiškumo principu. Šis principas pasireiškia tuo, kad tam tikrame gravitaciniame lauke bet kokios masės ir fizinės prigimties kūnai juda vienodai tomis pačiomis pradinėmis sąlygomis. Einšteino teorija gravitaciją apibūdina kaip fizinės materijos poveikį erdvėlaikio (a.p.) geometrinėms savybėms; savo ruožtu šios savybės įtakoja medžiagos judėjimą ir kitus fizinius procesus. Tokiame lenktame p.v. kūnų judėjimas „pagal inerciją“ (tai yra, kai nėra išorinių jėgų, išskyrus gravitacines) vyksta palei geodezines linijas, panašias į tiesias linijas nelenktoje erdvėje, tačiau šios linijos jau yra išlenktos. Stipriame gravitaciniame lauke įprastos trimatės erdvės geometrija pasirodo esanti neeuklidinė, o laikas teka lėčiau nei už lauko ribų. Einšteino teorija numato galutinį gravitacinio lauko kitimo greitį, lygų šviesos greičiui vakuume (šis pokytis perkeliamas gravitacinių bangų pavidalu), juodųjų skylių atsiradimo galimybę ir kt. bendrasis reliatyvumas.
Gravitacija
gravitacija, gravitacinė sąveika, universali sąveika tarp bet kokių medžiagų rūšių. Jei ši sąveika yra gana silpna ir kūnai juda lėtai (palyginti su šviesos greičiu), galioja Niutono visuotinės gravitacijos dėsnis. Bendruoju atveju temperatūrą apibūdina A. Einšteino sukurta bendroji reliatyvumo teorija. Ši teorija apibūdina T. kaip materijos įtaką erdvės ir laiko savybėms; savo ruožtu šios erdvės-laiko savybės turi įtakos kūnų judėjimui ir kitiems fiziniams procesams. Taigi šiuolaikinė elektros teorija smarkiai skiriasi nuo kitų sąveikos rūšių – elektromagnetinės, stipriosios ir silpnosios – teorijos. Niutono gravitacijos teorija Pirmieji teiginiai apie T. kaip universalią kūnų savybę siekia dar antiką. Taigi Plutarchas rašė: „Mėnulis nukris į Žemę kaip akmuo, kai tik bus sunaikinta jo skrydžio galia“. XVI–XVII a. Europoje vėl atgimė bandymai įrodyti, kad egzistuoja abipusė kūnų trauka. Teorinės astronomijos įkūrėjas J. Kepleris sakė, kad „gravitacija yra abipusis visų kūnų troškimas“. Italų fizikas G. Borelli bandė panaudoti T. paaiškindamas Jupiterio palydovų judėjimą aplink planetą. Tačiau mokslinis universaliosios technologijos egzistavimo įrodymas ir ją aprašančio dėsnio matematinė formuluotė tapo įmanoma tik remiantis I. Niutono atrastais mechanikos dėsniais. Galutinę universaliosios teorijos dėsnio formuluotę pateikė Niutonas savo pagrindiniame darbe „Natūralios filosofijos matematiniai principai“, paskelbtame 1687 m. Niutono gravitacijos dėsnis teigia, kad bet kurios dvi medžiagos dalelės, kurių masė yra mA ir mB, yra traukiamos viena prie kitos jėga F, tiesiogiai proporcinga masių sandaugai ir atvirkščiai proporcinga atstumo r tarp jų kvadratui: ═(
(medžiagos dalelės čia reiškia bet kokius kūnus, jei jų linijiniai matmenys yra daug mažesni už atstumą tarp jų; žr. Medžiagos tašką). Proporcingumo koeficientas G vadinamas Niutono gravitacijos konstanta arba gravitacine konstanta. Skaitinę G reikšmę pirmasis nustatė anglų fizikas G. Cavendishas (1798), laboratorijoje išmatavęs traukos jėgas tarp dviejų rutuliukų. Šiuolaikiniais duomenimis, G = (6,673 ╠ 0,003)×10-8cm3/g×sek2.
Pabrėžtina, kad pati T. (1) dėsnio forma (jėgos proporcingumas masėms ir atvirkštinis proporcingumas atstumo kvadratui) buvo patikrintas daug tiksliau nei koeficiento G nustatymo tikslumas. Pagal (1) dėsnį T. jėga priklauso tik nuo dalelių padėties tam tikru laiko momentu, tai yra, gravitacinė sąveika sklinda akimirksniu. Kitas svarbus Niutono gravitacijos dėsnio bruožas yra tai, kad jėga T, kuria tam tikras kūnas A traukia kitą kūną B, yra proporcinga kūno B masei. Tačiau kadangi pagreitis, kurį gauna kūnas B, pagal antrąjį mechanikos dėsnį. , yra atvirkščiai proporcingas jo masei, tada kūno B patiriamas pagreitis, veikiamas kūno A traukos, nepriklauso nuo kūno B masės. Šis pagreitis vadinamas gravitacijos pagreičiu. (Šio fakto pasekmės išsamiau aptariamos toliau.)
Norint apskaičiuoti jėgą, veikiančią tam tikrą dalelę iš daugelio kitų dalelių (arba iš nuolatinio medžiagos pasiskirstymo tam tikrame erdvės regione), reikia vektoriškai pridėti jėgas, veikiančias kiekvienos dalelės dalį (integruoti į nuolatinio medžiagos pasiskirstymo atveju). Taigi Niutono T. teorijoje galioja superpozicijos principas. Niutonas teoriškai įrodė, kad sunkio jėga tarp dviejų baigtinių dydžių rutulių, kurių materijos pasiskirstymas yra sferiškai simetriškas, taip pat išreiškiama formule (1), kur mA ir mB ≈ visos rutuliukų masės, o r ≈ atstumas tarp jų centrų. .
Savavališkai paskirstant medžiagą, gravitacijos jėgą, veikiančią tam tikrame bandomosios dalelės taške, galima išreikšti šios dalelės masės ir vektoriaus g sandauga, vadinama jėgos lauko stipriu tam tikrame taške. Kuo didesnis vektoriaus g dydis (modulis), tuo stipresnis laukas T.
Iš Niutono dėsnio išplaukia, kad laukas T yra potencialo laukas, tai yra, jo intensyvumas g gali būti išreikštas kaip kokio nors skaliarinio dydžio j gradientas, vadinamas gravitaciniu potencialu:
g = ≈grad j. (
Taigi m masės dalelės lauko potencialą T galima parašyti taip:
Jei pateikiamas savavališkas materijos tankio pasiskirstymas erdvėje, r = r(r), tai potencialų teorija leidžia apskaičiuoti šio skirstinio gravitacinį potencialą j, taigi ir gravitacinio lauko g stiprumą visoje erdvėje. Potencialas j apibrėžiamas kaip lygties Puasono sprendinys.
kur D ≈ Laplaso operatorius.
Bet kurio kūno ar kūnų sistemos gravitacinis potencialas gali būti parašytas kaip kūną ar sistemą sudarančių dalelių potencialų suma (superpozicijos principas), tai yra, kaip išraiškų integralas (3):
Integracija vykdoma per visą kūno (arba kūnų sistemos) masę, r ≈ masės elemento atstumas dm nuo taško, kuriame apskaičiuojamas potencialas. Išraiška (4a) yra Puasono lygties (4) sprendimas. Izoliuoto kūno ar kūnų sistemos potencialas nustatomas, paprastai kalbant, nevienareikšmiškai. Pavyzdžiui, prie potencialo galima pridėti savavališką konstantą. Jei reikalaujame, kad potencialas būtų lygus nuliui toli nuo kūno ar sistemos, begalybėje, tada potencialas nustatomas sprendžiant Puasono lygtį vienareikšmiškai formoje (4a).
Niutono teorija ir Niutono mechanika buvo didžiausi gamtos mokslo laimėjimai. Jie leidžia labai tiksliai apibūdinti daugybę reiškinių, įskaitant natūralių ir dirbtinių kūnų judėjimą Saulės sistemoje, judėjimą kitose dangaus kūnų sistemose: dvigubose žvaigždėse, žvaigždžių spiečius, galaktikose. Remiantis Niutono gravitacijos teorija, buvo nuspėjama iki tol nežinomos planetos Neptūno ir palydovo Sirijaus egzistavimas bei daug kitų spėjimų, kurie vėliau puikiai pasitvirtino. Šiuolaikinėje astronomijoje Niutono gravitacijos dėsnis yra pagrindas, kuriuo remiantis skaičiuojami dangaus kūnų judėjimai ir sandara, jų raida, nustatomos dangaus kūnų masės. Tikslus Žemės gravitacinio lauko nustatymas leidžia nustatyti masių pasiskirstymą po jos paviršiumi (gravimetrinis tyrinėjimas) ir dėl to tiesiogiai išspręsti svarbias taikomąsias problemas. Tačiau kai kuriais atvejais, kai spinduliavimo laukai tampa pakankamai stiprūs, o kūnų judėjimo greitis šiuose laukuose nėra mažas, lyginant su šviesos greičiu, spinduliuotės jau nebegalima apibūdinti Niutono dėsniu.
Poreikis apibendrinti Niutono gravitacijos dėsnį Niutono teorija numato momentinį šviesos sklidimą, todėl negali būti suderinama su specialiąja reliatyvumo teorija (žr. Reliatyvumo teorija), kuri teigia, kad jokia sąveika negali sklisti greičiu, viršijančiu šviesos greitį vakuume. Nesunku rasti sąlygas, ribojančias Niutono T teorijos pritaikymą. Kadangi ši teorija neatitinka specialiosios reliatyvumo teorijos, ji negali būti naudojama tais atvejais, kai gravitaciniai laukai yra tokie stiprūs, kad pagreitina juose judančius kūnus. greitis, lygus šviesos greičiui c. Greitis, kuriuo laisvai iš begalybės krintantis kūnas (manoma, kad ten jo greitis buvo nereikšmingas) įsibėgėja iki tam tikro taško, pagal dydį yra lygus gravitacinio potencialo j modulio kvadratinei šaknei šiame taške (tiesa begalybė j laikoma lygi nuliui). Taigi Niutono teorija gali būti taikoma tik tuo atveju, jei
|j|<< c2. (
Paprastų dangaus kūnų T laukuose ši sąlyga yra įvykdyta: pvz., Saulės paviršiuje |j|/c2» 4×10-6, o baltųjų nykštukų paviršiuje ≈ apie 10-3.
Be to, Niutono teorija nepritaikoma skaičiuojant dalelių judėjimą net ir silpname lauke, tenkinant sąlygą (5), jei šalia masyvių kūnų skrendančios dalelės jau turėjo greitį, prilygstamą šviesos greičiui toli nuo šių kūnų. Visų pirma, Niutono teorija netaikoma skaičiuojant šviesos trajektoriją T lauke. Galiausiai Niutono teorija netaikoma skaičiuojant kintamąjį T lauką, kurį sukuria judantys kūnai (pavyzdžiui, dvigubos žvaigždės) atstumais r > l = сt. , kur t ≈ būdingas judėjimo laikas sistemoje (pavyzdžiui, orbitos periodas dvinarėje žvaigždžių sistemoje). Iš tiesų, pagal Niutono teoriją, T. laukas bet kokiu atstumu nuo sistemos nustatomas pagal (4a) formulę, tai yra, masių padėtis tuo pačiu laiko momentu, kai nustatomas laukas. Tai reiškia, kad kūnams judant sistemoje, gravitacinio lauko pokyčiai, susiję su kūnų judėjimu, akimirksniu perduodami į bet kurį atstumą r. Tačiau pagal specialiąją reliatyvumo teoriją lauko pokytis, įvykęs per laiką t, negali sklisti didesniu nei c greičiu.
Teorijos teorijos apibendrinimą specialiosios reliatyvumo teorijos pagrindu padarė A. Einšteinas 1915–1916 m. Naująją teoriją jos kūrėjas pavadino bendrąja reliatyvumo teorija.
Lygiavertiškumo principas Svarbiausia šiluminio lauko ypatybė, žinoma Niutono teorijoje ir kurią Einšteinas naudojo kaip savo naujosios teorijos pagrindą, yra ta, kad šiluminis poveikis skirtingiems kūnams lygiai toks pat, suteikdamas jiems tokį patį pagreitį, nepaisant jų masės, cheminės sudėties. , ir kitos savybės. Taigi Žemės paviršiuje visi kūnai patenka į jos lauko įtaką T. vienodu pagreičiu ≈ laisvojo kritimo pagreičiu. Šį faktą empiriškai nustatė G. Galilėjus ir jį galima suformuluoti kaip griežto gravitacinės, arba sunkiosios, masės mT proporcingumo principą, kuris lemia kūno sąveiką su T lauku ir įtrauktas į dėsnį (1). ir inercinė masė mI, kuri lemia kūno pasipriešinimą jį veikiančiai jėgai ir įtraukta į antrąjį Niutono mechanikos dėsnį (žr. Niutono mechanikos dėsnius). Iš tiesų, kūno judėjimo lygtis T lauke parašyta taip:
mIA = F = mTg, (
kur ≈ pagreitis, kurį įgyja kūnas veikiamas gravitacinio lauko stiprumo g. Jei mI yra proporcingas mT ir proporcingumo koeficientas yra vienodas bet kuriems kūnams, tuomet galite pasirinkti matavimo vienetus, kad šis koeficientas būtų lygus vienetui, mI = mT; tada jie anuliuoja (6) lygtyje, o pagreitis a nepriklauso nuo masės ir yra lygus lauko T stipriui g, a = g, pagal Galilėjaus dėsnį. (Šiuolaikinio eksperimentinio šio pagrindinio fakto patvirtinimo ieškokite toliau.)
Taigi skirtingos masės ir prigimties kūnai tam tikrame lauke T. juda lygiai taip pat, jei jų pradiniai greičiai būtų vienodi. Šis faktas rodo gilią analogiją tarp kūnų judėjimo T. lauke ir kūnų judėjimo nesant T, bet palyginti su pagreitinta atskaitos sistema. Taigi, nesant temperatūros, skirtingų masių kūnai juda pagal inerciją tiesia linija ir tolygiai. Jei šiuos kūnus stebėsite, pavyzdžiui, iš erdvėlaivio kabinos, kuris juda už T. laukų su pastoviu pagreičiu dėl variklio veikimo, tai natūralu, kad salono atžvilgiu visi kūnai judės kartu. pastovus pagreitis, vienodo dydžio ir priešingos krypties greitėjimo laivui. Kūnų judėjimas bus toks pat, kaip krintant tuo pačiu pagreičiu pastoviame vienodame lauke T. Inercinės jėgos, veikiančios erdvėlaivyje, skrendančiame pagreičiu, lygiu laisvojo kritimo Žemės paviršiuje pagreičiui, nesiskiria nuo gravitacinės jėgos, veikiančios tikrame lauke T. Žemės paviršiuje stovinčiame laive. Vadinasi, inercinės jėgos pagreitinto atskaitos sistemoje (susijusios su erdvėlaiviu) yra lygiavertės gravitaciniam laukui. Šį faktą išreiškia Einšteino lygiavertiškumo principas. Pagal šį principą galima atlikti atvirkštinę T lauko modeliavimo procedūrą, aprašytą pagreitinta atskaitos sistema, ty galima „sunaikinti“ tikrąjį gravitacinį lauką tam tikrame taške įvedant atskaitą. sistema juda su laisvojo kritimo pagreičiu. Iš tiesų, gerai žinoma, kad erdvėlaivio kabinoje, laisvai judančioje (išjungtais varikliais) aplink Žemę jos gravitaciniame lauke, atsiranda nesvarumo būsena – neatsiranda jokių gravitacijos jėgų. Einšteinas pasiūlė, kad ne tik mechaninis judėjimas, bet ir apskritai visi fiziniai procesai tikrojoje T lauke ir pagreitintoje sistemoje, kai T. nėra, kita vertus, vyktų pagal tuos pačius dėsnius. . Šis principas vadinamas „stipriojo lygiavertiškumo principu“, priešingai nei „silpno lygiavertiškumo principas“, kuris susijęs tik su mechanikos dėsniais.
Pagrindinė Einšteino gravitacijos teorijos idėja
Pirmiau aptarta atskaitos sistema (erdvėlaivis su veikiančiu varikliu), judanti nuolatiniu pagreičiu, kai nėra gravitacinio lauko, imituoja tik vienodą gravitacinį lauką, identišką dydžiu ir kryptimi visoje erdvėje. Tačiau atskirų kūnų sukurti T laukai nėra tokie. Norint imituoti, pavyzdžiui, Žemės T sferinį lauką, mums reikia pagreitintų sistemų su skirtingomis pagreičio kryptimis skirtinguose taškuose. Stebėtojai skirtingose sistemose, užmezgę ryšį vienas su kitu, pastebės, kad jie juda vienas kito atžvilgiu pagreitindami ir taip nustatys tikrojo T lauko nebuvimą. Taigi tikrasis T laukas nėra redukuojamas tik į pagreitintas atskaitos rėmas įprastoje erdvėje, o tiksliau – specialiosios reliatyvumo teorijos erdvėlaikyje. Tačiau Einšteinas parodė, kad jei, remdamiesi lygiavertiškumo principu, reikalaujame, kad tikrasis gravitacinis laukas būtų lygiavertis vietiniams atskaitos rėmams, atitinkamai paspartintam kiekviename taške, tai bet kurioje baigtinėje srityje erdvės laikas pasirodys išlenktas ≈ ne euklido. . Tai reiškia, kad trimatėje erdvėje geometrija, paprastai kalbant, bus neeuklidinė (trikampio kampų suma nėra lygi p, apskritimo ir spindulio santykis nelygus 2p ir t. t.). ), o laikas skirtinguose taškuose tekės skirtingai. Taigi, pagal Einšteino gravitacijos teoriją, tikrasis gravitacinis laukas yra ne kas kita, kaip keturių dimensijų erdvėlaikio kreivumo (skirtumo tarp geometrijos ir euklido geometrijos) pasireiškimas.
Reikia pabrėžti, kad sukurti Einšteino gravitacijos teoriją tapo įmanoma tik rusų matematikui N. I. Lobačevskiui, vengrų matematikui J. Bolyai ir vokiečių matematikams K. Gaussai ir B. Riemannui atradus neeuklidinę geometriją.
Nesant temperatūros, specialiosios reliatyvumo teorijos inercinis kūno judėjimas erdvėlaikyje vaizduojamas tiesia linija arba, matematine kalba, ekstremalia (geodezine) linija. Einšteino idėja, pagrįsta lygiavertiškumo principu ir sudaranti geodezijos teorijos pagrindą, yra ta, kad geodezijos srityje visi kūnai juda pagal geodezines linijas erdvėlaikyje, kuri vis dėlto yra išlenkta, todėl geodezija yra nebe tiesus .
T lauką sukuriančios masės sulenkia erdvėlaikį. Kūnai, judantys išlenktu erdvėlaikiu, šiuo atveju juda tomis pačiomis geodezinėmis linijomis, nepriklausomai nuo kūno masės ar sudėties. Stebėtojas šį judėjimą suvokia kaip judėjimą lenktomis trajektorijomis trimatėje erdvėje kintamu greičiu. Tačiau Einšteino teorija nuo pat pradžių nustatė, kad trajektorijos kreivumas, greičio kitimo dėsnis ≈ tai yra erdvės ir laiko savybės, geodezinių linijų savybės šioje erdvėlaikyje, taigi ir greitis. bet kokie skirtingi kūnai turi būti vienodi, todėl sunkiosios masės ir inercijos santykis [nuo kurio priklauso kūno pagreitis tam tikrame lauke T, žr. (6) formulę] yra vienodas visiems kūnams, ir šios masės neišsiskiriantis. Taigi, T laukas, anot Einšteino, yra erdvėlaikio savybių nukrypimas nuo specialiosios reliatyvumo teorijos plokščiojo (neišlenkto) kolektoriaus savybių.
Antroji svarbi mintis, kuria grindžiama Einšteino teorija, yra teiginys, kad temperatūrą, ty erdvėlaikio kreivumą, lemia ne tik kūną sudarančios medžiagos masė, bet ir visos sistemoje esančios energijos rūšys. Ši mintis buvo apibendrinimas T. teorijos masės (m) ir energijos (E) ekvivalentiškumo principo specialiosios reliatyvumo teorijos atveju, išreikštas formule E = mc2. Pagal šią idėją T. priklauso ne tik nuo masių pasiskirstymo erdvėje, bet ir nuo jų judėjimo, nuo kūnuose esančio slėgio ir įtampos, nuo elektromagnetinio lauko ir visų kitų fizikinių laukų.
Galiausiai Einšteino gravitacijos teorija apibendrina specialiosios reliatyvumo teorijos išvadą apie baigtinį visų tipų sąveikos sklidimo greitį. Anot Einšteino, gravitacijos lauko pokyčiai vakuume sklinda c greičiu.
Einšteino gravitacijos lygtys
Specialiojoje reliatyvumo teorijoje inercinėje atskaitos sistemoje keturių dimensijų „atstumo“ erdvėlaikyje kvadratas (intervalas ds) tarp dviejų be galo artimų įvykių rašomas taip:
ds2= (cdt)2- dx2- dy2- dz2 (
kur t ≈ laikas, x, y, z ≈ stačiakampės Dekarto (erdvinės) koordinatės. Ši koordinačių sistema vadinama Galilėju. Išraiška (7) turi formą, panašią į kvadrato atstumo išraišką Euklido trimatėje erdvėje Dekarto koordinatėmis (iki matmenų ir ženklų skaičiaus prieš diferencialų kvadratus dešinėje). Toks erdvėlaikis vadinamas plokščiuoju, euklidiniu arba, tiksliau, pseudoeuklidiniu, pabrėžiant ypatingą laiko prigimtį: (7) išraiškoje prieš (cdt)2 yra „+“ ženklas, priešingai nei „≈“. ” ženklai prieš erdvinių koordinačių skirtumus kvadratu. Taigi specialioji reliatyvumo teorija yra fizinių procesų plokščioje erdvėlaikyje teorija (Minkovskio erdvėlaikis; žr. Minkovskio erdvė).
Minkovskio erdvėlaikyje nebūtina naudoti Dekarto koordinačių, kuriose intervalas rašomas forma (7). Galite įvesti bet kokias kreivines koordinates. Tada intervalo ds2 kvadratas bus išreikštas šiomis naujomis koordinatėmis bendra kvadratine forma:
ds2 = gikdx idx k (
(i, k = 0, 1, 2, 3), kur x 1, x 2, x 3 ≈ savavališkos erdvės koordinatės, x0 = ct ≈ laiko koordinatė (toliau sumuojama per du kartus pasitaikančius indeksus). Fiziniu požiūriu perėjimas prie savavališkų koordinačių reiškia perėjimą nuo inercinės atskaitos sistemos prie sistemos, paprastai kalbant, judančią su pagreičiu (ir bendru atveju skirtingu tašku), deformuojantis ir besisukančią bei panaudojimą. ne Dekarto erdvinių koordinačių šioje sistemoje. Nepaisant akivaizdaus tokių sistemų naudojimo sudėtingumo, praktikoje jos kartais pasirodo patogios. Tačiau specialiojoje reliatyvumo teorijoje visada galite naudoti Galilėjos sistemą, kurioje intervalas parašytas ypač paprastai. [Šiuo atveju (8) formulėje gik = 0, kai i ¹ k, g00 = 1, gii = ≈1, kai i = 1, 2, 3.]
Bendrojoje reliatyvumo teorijoje erdvėlaikis yra ne plokščias, o išlenktas. Kreivajame erdvėlaikyje (baigtiniuose, o ne mažuose regionuose) nebeįmanoma įvesti Dekarto koordinačių, o kreivinių koordinačių naudojimas tampa neišvengiamas. Tokios lenktos erdvės laiko baigtinėse srityse ds2 rašomas kreivinėmis koordinatėmis bendra forma (8). Žinant gik kaip keturių koordinačių funkciją, galima nustatyti visas geometrines erdvės ir laiko savybes. Teigiama, kad gik dydžiai apibrėžia erdvės ir laiko metriką, o visų gikų aibė vadinama metriniu tenzoriumi. Naudojant gik, apskaičiuojamas laiko tėkmės greitis skirtinguose atskaitos sistemos taškuose ir atstumas tarp taškų trimatėje erdvėje. Taigi be galo mažo laiko intervalo dt apskaičiavimo pagal ramybės būseną atskaitos rėmelyje formulė yra tokia:
Esant T laukui g00 reikšmė skirtinguose taškuose yra skirtinga, todėl laiko tėkmės greitis priklauso nuo lauko T. Pasirodo, kuo stipresnis laukas, tuo laikas teka lėčiau, lyginant su laiko eiga. stebėtojui už lauko ribų.
Matematinis aparatas, tiriantis neeuklido geometriją (žr. Riemano geometriją) savavališkomis koordinatėmis, yra tenzorinis skaičiavimas. Bendroji reliatyvumo teorija naudoja tenzorinio skaičiavimo aparatą, jo dėsniai parašyti savavališkomis kreivinėmis koordinatėmis (tai reiškia, visų pirma, parašyti savavališkose atskaitos sistemose), kaip sakoma, kovariantine forma.
Pagrindinis T. teorijos uždavinys yra gravitacinio lauko nustatymas, kuris Einšteino teorijoje atitinka erdvės ir laiko geometrijos nustatymą. Ši paskutinė problema susiveda į metrinės tenzoriaus gik radimą.
Einšteino gravitacinės lygtys sujungia gik reikšmes su dydžiais, apibūdinančiais lauką sukuriančią medžiagą: tankį, impulsų srautus ir kt. Šios lygtys parašytos taip:
Čia Rik ≈ vadinamasis Ricci tenzorius, išreikštas per gik, ═jo pirmoji ir antroji išvestinės koordinačių atžvilgiu; R = Rik g ik (reikšmės g ik nustatomos iš lygčių gikg km = , kur ═≈ Kronecker simbolis); Tik ≈ vadinamasis materijos energijos-impulso tenzorius, kurio komponentai išreiškiami tankiu, impulsų srautais ir kitais dydžiais, apibūdinančiais materiją ir jos judėjimą (fizinė materija reiškia įprastą materiją, elektromagnetinį lauką ir visus kitus fizikinius laukus).
Netrukus po bendrosios reliatyvumo teorijos sukūrimo Einšteinas parodė (1917), kad įmanoma pakeisti lygtis (9), išlaikant pagrindinius naujosios teorijos principus. Šį pakeitimą sudaro prie (9) lygčių dešinės pusės pridėjus vadinamąjį „kosmologinį terminą“: Lgik. Konstantos L, vadinamos „kosmologine konstanta“, matmuo yra cm-2. Šios teorijos komplikacijos tikslas buvo Einšteino bandymas sukurti Visatos modelį, kuris laikui bėgant nekinta (žr. Kosmologija). Kosmologinis terminas gali būti laikomas dydžiu, apibūdinančiu vakuumo energijos tankį ir slėgį (arba įtampą). Tačiau netrukus (XX amžiaus dešimtmetyje) sovietų matematikas A. A. Friedmanas parodė, kad Einšteino lygtys be L termino veda į besivystantį Visatos modelį, o amerikiečių astronomas E. Hablas atrado (1929 m.) vadinamojo raudonojo dėsnį. galaktikų poslinkis, kuris buvo interpretuojamas kaip Visatos evoliucinio modelio patvirtinimas. Einšteino idėja apie statinę Visatą pasirodė neteisinga ir nors lygtys su L terminu taip pat leidžia Visatos modeliui priimti nestacionarius sprendimus, L termino poreikis nebebuvo reikalingas. Po to Einšteinas padarė išvadą, kad į T lygtis nebūtina įvesti L termino (tai yra, kad L = 0). Ne visi fizikai sutinka su šia Einšteino išvada. Tačiau reikia pabrėžti, kad kol kas nėra rimto stebėjimo, eksperimentinio ar teorinio pagrindo laikyti L ne nuliu. Bet kuriuo atveju, jei L ¹ 0, tai, remiantis astrofiziniais stebėjimais, jo absoliuti reikšmė yra labai maža: |L|< 10-55см-2. Он может играть роль только в космологии и практически совершенно не сказывается во всех др. задачах теории Т. Везде в дальнейшем будет положено L = 0.
Išoriškai lygtys (9) yra panašios į (4) lygtį Niutono potencialui. Abiem atvejais kairėje yra lauką apibūdinantys dydžiai, o dešinėje – dydžiai, apibūdinantys lauką sukuriančią medžiagą. Tačiau (9) lygtys turi keletą reikšmingų bruožų. (4) lygtis yra tiesinė ir todėl atitinka superpozicijos principą. Tai leidžia apskaičiuoti gravitacinį potencialą j bet kokiam savavališkai judančių masių pasiskirstymui. Niutono laukas T. nepriklauso nuo masių judėjimo, todėl pati (4) lygtis jų judėjimo tiesiogiai nenulemia. Masių judėjimas nustatomas pagal antrąjį Niutono mechanikos dėsnį (6). Einšteino teorijoje situacija yra kitokia. (9) lygtys nėra tiesinės ir neatitinka superpozicijos principo. Einšteino teorijoje neįmanoma savavališkai apibrėžti dešinės lygčių pusės (Tik), kuri priklauso nuo materijos judėjimo, ir tada apskaičiuoti gravitacinį lauką gik. Išsprendus Einšteino lygtis, bendrai nustatomas materijos judėjimas, sukuriantis lauką, ir pats laukas. Svarbu, kad lauko T lygtyse būtų ir masės judėjimo T lauke lygtys. kreivumas, savo ruožtu, veikia judėjimo medžiagą, kuri sukuria kreivumą. Žinoma, norint išspręsti Einšteino lygtis, būtina žinoti nuo gravitacijos jėgų nepriklausomas materijos savybes. Taigi, pavyzdžiui, idealių dujų atveju turite žinoti medžiagos būsenos lygtį ≈ ryšį tarp slėgio ir tankio.
Silpnų gravitacinių laukų atveju erdvės ir laiko metrika mažai skiriasi nuo euklido, o Einšteino lygtys apytiksliai virsta Niutono teorijos (4) ir (6) lygtimis (jei judesiai yra lėti, palyginti su šviesos greičiu). , o atstumai nuo lauko šaltinio yra daug mažesni nei l = сt, kur t ≈ būdingas kūnų padėties pasikeitimo laikas lauko šaltinyje). Šiuo atveju galime apsiriboti nedidelių Niutono lygčių pataisymų skaičiavimu. Šias korekcijas atitinkantys efektai leidžia eksperimentiškai patikrinti Einšteino teoriją (žr. toliau). Einšteino teorijos poveikis ypač reikšmingas stipriuose gravitaciniuose laukuose.
Kai kurios Einšteino gravitacijos teorijos išvados
Nemažai Einšteino teorijos išvadų kokybiškai skiriasi nuo Niutono T teorijos išvadų. Svarbiausios iš jų yra susijusios su „juodųjų skylių“ atsiradimu, erdvės-laiko ypatumais (vietomis, kur formaliai, anot teorijos dalelių ir laukų egzistavimas įprastu mums žinomu pavidalu baigiasi) ir gravitacinių bangų egzistavimas.
Juodosios skylės. Pagal Einšteino teoriją antrasis kosminis greitis sferiniame lauke T. vakuume išreiškiamas ta pačia formule kaip ir Niutono teorijoje:
Vadinasi, jei kūnas, kurio masė m, yra suspaustas iki tiesinių matmenų, mažesnių už reikšmę r = 2 Gm/c2, vadinamą gravitaciniu spinduliu, tada T laukas tampa toks stiprus, kad net šviesa negali iš jo ištrūkti į begalybę, į tolimą. stebėtojas; tam reikėtų didesnio greičio nei šviesa. Tokie objektai vadinami juodosiomis skylėmis. Išorinis stebėtojas niekada negaus jokios informacijos iš srities, esančios spindulio r = 2Gm/s2 sferoje. Suspaudus besisukantį kūną, T laukas, pagal Einšteino teoriją, skiriasi nuo nesisukančio kūno lauko, tačiau išvada apie juodosios skylės susidarymą lieka galioti.
Srityje, mažesnėje už gravitacinį spindulį, jokios jėgos negali apsaugoti kūno nuo tolesnio suspaudimo. Suspaudimo procesas vadinamas gravitaciniu kolapsu. Tuo pačiu metu didėja laukas T ir didėja erdvės laiko kreivumas. Įrodyta, kad dėl gravitacinio kolapso neišvengiamai atsiranda erdvės laiko savitumas, matyt, susijęs su jo begalinio kreivumo atsiradimu. (Apie ribotą Einšteino teorijos pritaikomumą tokiomis sąlygomis žr. kitą skyrių.) Teorinė astrofizika prognozuoja juodųjų skylių atsiradimą masyvių žvaigždžių evoliucijos pabaigoje (žr. Reliatyvistinė astrofizika); Gali būti, kad Visatoje egzistuoja juodosios skylės ir kitos kilmės. Atrodo, kad kai kuriose dvinarių žvaigždžių sistemose buvo aptiktos juodosios skylės.
Gravitacinės bangos. Einšteino teorija numato, kad kūnai, judantys kintamu pagreičiu, skleis gravitacines bangas. Gravitacinės bangos yra kintami potvynio gravitacijos jėgų laukai, sklindantys šviesos greičiu. Tokia banga, krentanti, pavyzdžiui, ant bandomųjų dalelių, esančių statmenai jos sklidimo krypčiai, sukelia periodinius atstumo tarp dalelių pokyčius. Tačiau net ir milžiniškų dangaus kūnų sistemų atveju gravitacinių bangų spinduliuotė ir jų nunešama energija yra nereikšminga. Taigi spinduliuotės galia dėl Saulės sistemos planetų judėjimo yra apie 1011 erg/sek, o tai yra 1022 kartus mažesnė už Saulės šviesos spinduliuotę. Gravitacinės bangos taip pat silpnai sąveikauja su įprasta medžiaga. Tai paaiškina, kad gravitacinės bangos eksperimentiškai dar nebuvo atrastos.
Kvantiniai efektai. Einšteino gravitacijos teorijos taikymo apribojimai
Einšteino teorija nėra kvantinė teorija. Šiuo požiūriu ji panaši į klasikinę Maksvelo elektrodinamiką. Tačiau bendriausias samprotavimas rodo, kad gravitacinis laukas turi paklusti kvantiniams dėsniams taip pat, kaip ir elektromagnetinis laukas. Priešingu atveju atsirastų prieštaravimų su neapibrėžtumo principu elektronams, fotonams ir kt. Kvantinės teorijos taikymas gravitacijai rodo, kad gravitacines bangas galima laikyti kvantų – „gravitonų“ srautu, kurie yra tokie pat realūs kaip elektromagnetinio lauko kvantai – fotonai. Gravitonai yra neutralios dalelės, kurių ramybės masė nulinė, o sukimasis lygus 2 (Planko konstantos vienetais).
Daugumoje įmanomų procesų Visatoje ir laboratorinėmis sąlygomis kvantinis gravitacijos poveikis yra itin silpnas, todėl galima panaudoti Einšteino nekvantinę teoriją. Tačiau kvantiniai efektai turėtų tapti labai reikšmingi šalia T. lauko singuliarumų, kur erdvės-laiko kreivė yra labai didelė. Matmenų teorija rodo, kad kvantiniai gravitacijos efektai tampa lemiami, kai erdvės-laiko kreivumo spindulys (atstumas, kuriame atsiranda reikšmingų nukrypimų nuo euklido geometrijos: kuo mažesnis šis spindulys, tuo didesnis kreivumas) tampa lygus reikšmei rpl= . Atstumas rpl vadinamas Planko ilgiu; jis yra nereikšmingas: rpl = 10-33 cm. Tokiomis sąlygomis Einšteino gravitacijos teorija netaikytina.
══Singuliarinės būsenos atsiranda gravitacinio kolapso metu; besiplečiančioje Visatoje praeityje egzistavo singuliarumas (žr. Kosmologija). Nuoseklios kvantinės teorijos kvantinės teorijos, taikomos vienaskaitos būsenoms, dar nėra.
Kvantiniai efektai lemia dalelių gimimą juodųjų skylių T lauke. Juodosios skylės, kylančios iš žvaigždžių ir kurių masė panaši į Saulės, šis poveikis yra nereikšmingas. Tačiau jie gali būti svarbūs mažos masės juodosioms skylėms (mažiau nei 1015 g), kurios iš esmės gali atsirasti ankstyvosiose Visatos plėtimosi stadijose (žr. „Juodoji skylė“).
Eksperimentinis Einšteino teorijos patikrinimas
Einšteino gravitacijos teorija remiasi lygiavertiškumo principu. Jo patikrinimas kuo tiksliau yra pati svarbiausia eksperimentinė užduotis. Pagal lygiavertiškumo principą visi kūnai, nepriklausomai nuo jų sudėties ir masės, visų rūšių medžiagos turi patekti į T lauką vienodu pagreičiu. Šio teiginio pagrįstumą, kaip jau minėta, pirmasis nustatė Galilėjus. Vengrų fizikas L. Eotvosas, naudodamas torsionines svarstykles, įrodė lygiavertiškumo principo pagrįstumą 10-8 tikslumu; Amerikiečių fizikas R. Dicke'as ir jo kolegos padidino tikslumą iki 10-10, o sovietų fizikas V. B. Braginskis ir jo kolegos iki ≈ 10-12.
Dr. lygiavertiškumo principo bandymas yra išvada, kad šviesos dažnis n kinta, kai ji sklinda gravitaciniame lauke. Teorija numato (žr. Raudonąjį poslinkį) dažnio Dn pokytį sklindant tarp taškų, kurių gravitacinio potencialo skirtumas j1 ≈ j2:
Laboratorijoje atlikti eksperimentai patvirtino šią formulę mažiausiai 1% tikslumu (žr. Mössbauer efektą).
Be šių eksperimentų, skirtų teorijos pagrindams patikrinti, yra keletas eksperimentinių jos išvadų testų. Teorija numato šviesos pluošto lenkimą, kai pravažiuojama šalia sunkios masės. Panašus nukrypimas išplaukia iš Newtono T. teorijos, tačiau Einšteino teorija numato dvigubai didesnį efektą. Daugybė šio efekto stebėjimų sklindant šviesai iš žvaigždžių šalia Saulės (per visišką saulės užtemimą) patvirtino Einšteino teorijos prognozę (1,75▓▓ nuokrypis Saulės disko pakraštyje) maždaug 20% tikslumu. Daug didesnis tikslumas pasiektas naudojant šiuolaikines technologijas, skirtas stebėti nežemiškus taškinius radijo šaltinius. Šiuo metodu teorijos prognozė buvo patvirtinta ne mažesniu kaip 6% tikslumu (1974 m.).
Dr. Poveikis, glaudžiai susijęs su ankstesniu, yra ilgesnis šviesos sklidimo laikas T lauke, nei nurodyta formulėmis, neatsižvelgiant į Einšteino teorijos poveikį. Jei spindulys praeina arti Saulės, šis papildomas delsimas yra apie 2×10-4 sek. Eksperimentai buvo atlikti naudojant Merkurijaus ir Veneros planetų radarus joms slenkant už Saulės disko, taip pat erdvėlaiviais perduodant radaro signalus. Teorijos prognozės pasitvirtino (1974 m.) 2% tikslumu.
Galiausiai, kitas poveikis yra lėtas papildomas (nepaaiškinamas kitų Saulės sistemos planetų gravitaciniais trikdžiais) elipsinių planetų, judančių aplink Saulę, orbitų sukimasis, numatytas Einšteino teorijos. Šis poveikis yra didžiausias Merkurijaus orbitoje ≈ 43▓▓ per šimtmetį. Ši prognozė pasitvirtino eksperimentiškai, šiuolaikiniais duomenimis, iki 1 proc.
Taigi visi turimi eksperimentiniai duomenys patvirtina tiek nuostatų, kuriomis grindžiama Einšteino gravitacijos teorija, tiek jos stebėjimų prognozes, teisingumą.
Reikia pabrėžti, kad eksperimentai liudija prieš bandymus konstruoti kitas T. teorijas, kurios skiriasi nuo Einšteino teorijos.
Apibendrinant pažymime, kad netiesioginis Einšteino gravitacijos teorijos patvirtinimas yra pastebėtas Visatos plėtimasis, kurį XX amžiaus viduryje sovietų matematikas A. A. Friedmanas teoriškai numatė bendra reliatyvumo teorija. mūsų šimtmečio.
Lit.: Einšteinas A., Kolekcija. mokslo darbai, t. 1≈4, M., 1965≈67; Landau L., Lifshitz E., Lauko teorija, 6 leidimas, M., 1973; Fok V.A., Erdvės, laiko ir gravitacijos teorija, 2 leidimas, M., 1961; Zeldovičius Ya. B., Novikovas I. D., Gravitacijos teorija ir žvaigždžių evoliucija, M., 1971; Brumberg V. A., Reliatyvistinė dangaus mechanika, M., 1972; Braginsky V.B., Rudenko V.N., Reliatyvistiniai gravitaciniai eksperimentai, „Uspekhi Fizicheskikh Nauk“, 1970, t. 100, v. 3, p. 395.
I. D. Novikovas.
Vikipedija
Žodžio gravitacija vartojimo literatūroje pavyzdžiai.
Pirštai vos išsitiesia netikėtai spaudžiant jo kūną gravitacija, Ewingas atsisegė saugos diržus ir žiūrėjimo ekrane pamatė mažus vežimėlius, riaumojančius per kosmodromo lauką jo laivo kryptimi.
Pasaulis Gravitacija Antipasaulyje nėra, vietoj to yra Visuotinis Atstūmimas, todėl kiekvienas turi nuolat kabintis į ką tik turi.
Šiuo atveju Disraelis neabejotinai atspindėjo tikrąjį istorinį nuolatinio tarpusavio santykių procesą gravitacija Anglijos buržuazija ir Anglijos aristokratija, ne kartą priėjusios prie klasinio kompromiso, kai jų privilegijoms grėsė visuomenės pasipiktinimas.
Vanduo su lengvu skambėjimu išsiveržė iš šimtų mažų skylučių, pakilo aukštyn ir nukrito atgal, paklusdamas nenumaldomam įstatymui gravitacija ir be galo sukasi mėlyname sūkuryje.
Sneezy buvo per daug suvargęs be ašarų ilgesio tolimo branduolio, o Oniko buvo per daug įbaugintas galingųjų. gravitacijaŽemė reaguoti į bet ką.
Tarp silpnesnių jau pastebimai augo nusivylimas, kitiems aiškiau brendo mintis apie tolesnio buvimo armijoje beprasmiškumą; gravitacija eik namo.
Gravitacija skeptikas tikinčiajam yra toks pat normalus kaip spalvų papildomumo dėsnio egzistavimas.
Ir štai rezultatas – išsikristalizavo milžiniškų astronautų rasė, kuri nebegalėjo gyventi stipriame lauke gravitacija namų planeta be specialių prietaisų.
Galynino muzika intensyvios minties, akivaizdi gravitacija Epas, vaizdingas pareiškimo pobūdis nuspalvintas sodriu humoru ir švelniais, santūriais tekstais.
Maksimalus stiprumas gravitacija visada patenka ant geoido paviršiaus, todėl kontaktas visada yra arti jūros lygio.
Po žeme buvo elektrinės, hidroponiniai sodai, gyvybės palaikymo įrenginiai, apdirbimo mašinos, generatoriai gravitacija- įranga, reikalinga Callisto stoties veiklai palaikyti.
Milžinai su siaubu pažvelgė į gravimetrą, kuris rodė, kaip siaubingai auga gravitacija.
Akivaizdu, kad abu galvojome apie tą patį, įdėmiai klausydamiesi nerimą keliančios gravimetro dainos – nuostabaus prietaiso, kuris jaučia laukus. gravitacija didesniu atstumu nuo astroleto.
Be visų bėdų dėl išsekimo, sirgome demencija, kuri pasireiškė atminties praradimu, minčių ir judėjimo lėtumu, gravitacija nejudant, ypač vyrams.
Sukaulėjo į gravitacines seklumas, supuvo į žvaigždžių pelkes, apaugusias juodosiomis skylėmis, pulsavo nestabilumu gravitacija, adresuotas anizotropinės erdvės srityje.
GRAVITACIJA
GRAVITACIJA
GRAVITACIJA, gravitacija, pl. ne, plg.
1. Atrakcija; būdinga dviejų materialių kūnų savybė traukti vienas kitą jėga, tiesiogiai proporcinga jų masių sandaugai ir atvirkščiai proporcinga atstumo tarp jų kvadratui (fizinė). Žemės gravitacija (jėga, traukianti objektus į žemės centrą).
2. kam nors ar kažkam. Potraukis, troškimas (knyga). Potraukis mokslui. Potraukis muzikai.
3. kam nors ar kažkam. Ryšio su kažkuo poreikis, priklausomybė nuo kažko ar vienybė su kažkuo kažkuo (knyga). Ekonominis pakraščio sunkumas link centro.
Ušakovo aiškinamasis žodynas. D.N. Ušakovas. 1935-1940 m.
Sinonimai:
Pažiūrėkite, kas yra „GRAVITY“ kituose žodynuose:
Daugeliu atvejų „skolinimasis“ yra tik išorinis rusų ar senosios bažnytinės slavų kalbos posakio pritaikymas tarptautinei terminologijai ir tarptautinei sąvokų sistemai. Žodžio gravitacija istorija pateikia įdomų praradimo pavyzdį... Žodžių istorija
Cm … Sinonimų žodynas
- (gravitacija, gravitacinė sąveika), universali sąveika tarp bet kokių medžiagų rūšių. Jeigu ši įtaka santykinai silpna ir kūnai juda lėtai (palyginti su šviesos greičiu c), tai galioja visuotinės gravitacijos dėsnis... ... Fizinė enciklopedija
Šiuolaikinė enciklopedija
- (gravitacinė gravitacinė sąveika), universali sąveika tarp bet kokios rūšies fizinės materijos (įprastos materijos, bet kokių fizikinių laukų). Jei ši sąveika yra gana silpna ir kūnai juda lėtai, palyginti su... ... Didysis enciklopedinis žodynas
Gravitacija- (gravitacija), universali sąveika tarp bet kokios rūšies fizinės materijos (įprastos materijos, bet kokių fizikinių laukų). Jei ši sąveika yra palyginti maža ir kūnai juda lėtai, palyginti su šviesos greičiu vakuume (c) ... Iliustruotas enciklopedinis žodynas
GRAVITACIJA- (visuotinė gravitacija, gravitacija) universali ir silpniausia ((6)) iš keturių pagrindinių sąveikų (žr.), kuri pasireiškia abipuse trauka, kuri egzistuoja tarp bet kurių dviejų kūnų (fizinių laukų), ir paaiškinama dėsniu. .. ... Didžioji politechnikos enciklopedija
GRAVITACIJA, aš, plg. 1. Visų kūnų savybė traukti vienas kitą, trauka (ypatinga). Antžeminis t Niutono visuotinės gravitacijos dėsnis. 2. perdavimas., kam (ką). Potraukis, kažko troškimas, kažko poreikis. T. į technologijas. Patirkite sielą... Ožegovo aiškinamasis žodynas
gravitacija- - [A.S. Goldbergas. Anglų-rusų energetikos žodynas. 2006] Energijos temos bendrai LT gravitacijos ... Techninis vertėjo vadovas
gravitacija- Kūnų savybė pritraukti vienas kitą jėga, priklausanti nuo jų masės; šios jėgos veiksmai lemia Žemės sferinę formą, daugelį žemės paviršiaus reljefo ypatybių, upių tėkmę, ledynų judėjimą, ir daugelis kitų. ir tt Sin.: gravitacija; gravitacija … Geografijos žodynas
Knygos
- Gravitacija, kvantai ir smūginės bangos, A. S. Kompaneets, Jūsų dėmesiui siūlome knygą „Gravitacija, kvantai ir smūginės bangos“... Kategorija: Bendrieji fizikos darbai Leidėjas: Žinios,
- Žvaigždžių gravitacija, Nikolajus Gorbačiovas, N. Gorbačiovo istorijų herojai yra raketų mokslininkai – karininkai, seržantai, kariai – turintys įdomią, sunkią ir romantišką profesiją. Tačiau jų likimai sudėtingi, o keliai, kuriais jie eina „kiekvienas savo... Kategorija: Klasikinė ir moderni proza Leidėjas:
Orff. gravitacija, -I Lopatino rašybos žodynas
Apskritai tai apibūdina Einšteino bendroji reliatyvumo teorija. Kvantinėje riboje gravitacinę sąveiką tariamai apibūdina kvantinė gravitacijos teorija, kuri dar nebuvo sukurta.
Gravitacija vaidina nepaprastai svarbų vaidmenį Visatos struktūroje ir evoliucijoje (nustatanti ryšį tarp Visatos tankio ir jos plėtimosi greičio), lemianti pagrindines astronominių sistemų pusiausvyros ir stabilumo sąlygas. Be gravitacijos Visatoje nebūtų nei planetų, nei žvaigždžių, nei galaktikų, nei juodųjų skylių.
Gravitacinė trauka
Gravitacijos dėsnis
Visuotinės gravitacijos dėsnis yra vienas iš atvirkštinio kvadrato dėsnio, kuris taip pat randamas tiriant spinduliuotę, pritaikymų (žr., pavyzdžiui, Šviesos slėgį), ir yra tiesioginė kvadratinio ploto padidėjimo pasekmė. sfera, kurios spindulys didėja, o tai lemia kvadratinį bet kurio ploto vieneto įnašo į visos sferos plotą sumažėjimą.
Gravitacijos laukas, kaip ir gravitacijos laukas, yra potencialus. Tai reiškia, kad galite įvesti potencialią kūnų poros gravitacinio traukos energiją, ir ši energija nepasikeis judant kūnus uždara kilpa. Gravitacinio lauko potencialumas apima kinetinės ir potencialios energijos sumos išsaugojimo dėsnį ir, tiriant kūnų judėjimą gravitaciniame lauke, dažnai žymiai supaprastina sprendimą. Pagal Niutono mechaniką gravitacinė sąveika yra ilgalaikė. Tai reiškia, kad kad ir koks masyvus kūnas judėtų, bet kuriame erdvės taške gravitacinis potencialas priklauso tik nuo kūno padėties tam tikru laiko momentu.
Dideli kosminiai objektai – planetos, žvaigždės ir galaktikos turi didžiulę masę ir todėl sukuria reikšmingus gravitacinius laukus.
Gravitacija yra silpniausia sąveika. Tačiau kadangi ji veikia visais atstumais ir visos masės yra teigiamos, ji vis dėlto yra labai svarbi jėga Visatoje. Visų pirma, elektromagnetinė sąveika tarp kūnų kosminiu mastu yra maža, nes bendras šių kūnų elektrinis krūvis yra lygus nuliui (visa medžiaga yra elektriškai neutrali).
Be to, gravitacija, skirtingai nuo kitų sąveikų, yra universali savo poveikiu visai medžiagai ir energijai. Nerasta jokių objektų, kurie visiškai neturėtų gravitacinės sąveikos.
Dėl savo globalaus pobūdžio gravitacija yra atsakinga už tokius didelio masto efektus kaip galaktikų sandara, juodosios skylės ir Visatos plėtimasis bei už elementarius astronominius reiškinius – planetų orbitas ir už paprastą pritraukimą prie planetos paviršiaus. Žemė ir kūnų kritimas.
Gravitacija buvo pirmoji matematinės teorijos aprašyta sąveika. Aristotelis (IV a. pr. Kr.) tikėjo, kad skirtingos masės objektai krenta skirtingu greičiu. Ir tik daug vėliau (1589 m.) Galilėjus Galilėjus eksperimentiniu būdu nustatė, kad taip nėra – panaikinus oro pasipriešinimą, visi kūnai įsibėgėja vienodai. Izaoko Niutono visuotinės gravitacijos dėsnis (1687) gerai apibūdino bendrą gravitacijos elgesį. 1915 metais Albertas Einšteinas sukūrė Bendrąją reliatyvumo teoriją, kuri tiksliau apibūdina gravitaciją erdvėlaikio geometrijos požiūriu.
Video tema
Dangaus mechanika ir kai kurios jos užduotys
Paprasčiausia dangaus mechanikos problema yra dviejų taškinių arba sferinių kūnų gravitacinė sąveika tuščioje erdvėje. Ši problema klasikinės mechanikos rėmuose sprendžiama analitiškai uždara forma; jos sprendimo rezultatas dažnai formuluojamas trijų Keplerio dėsnių forma.
Didėjant sąveikaujančių kūnų skaičiui, užduotis tampa žymiai sudėtingesnė. Taigi jau garsioji trijų kūnų problema (tai yra trijų kūnų, kurių masė yra ne nulinė, judėjimas) negali būti išspręsta analitiškai bendra forma. Naudojant skaitinį sprendimą, sprendinių nestabilumas, palyginti su pradinėmis sąlygomis, atsiranda gana greitai. Taikant Saulės sistemai, šis nestabilumas neleidžia tiksliai numatyti planetų judėjimo, viršijančio šimtą milijonų metų.
Kai kuriais ypatingais atvejais galima rasti apytikslį sprendimą. Svarbiausias yra atvejis, kai vieno kūno masė yra žymiai didesnė už kitų kūnų masę (pavyzdžiai: Saulės sistema ir Saturno žiedų dinamika). Šiuo atveju, kaip pirmą aproksimaciją, galime daryti prielaidą, kad šviesos kūnai nesąveikauja vienas su kitu ir juda Keplerio trajektorijomis aplink masyvų kūną. Į jų sąveiką galima atsižvelgti taikant perturbacijos teoriją ir apskaičiuoti jos vidurkį laikui bėgant. Tokiu atveju gali atsirasti nereikšmingų reiškinių, tokių kaip rezonansai, atraktoriai, chaosas ir tt Ryškus tokių reiškinių pavyzdys yra sudėtinga Saturno žiedų struktūra.
Nepaisant bandymų tiksliai apibūdinti daugelio maždaug vienodos masės traukiančių kūnų sistemos elgesį, to negalima padaryti dėl dinaminio chaoso reiškinio.
Stiprūs gravitaciniai laukai
Stipriuose gravitaciniuose laukuose (taip pat ir judant gravitaciniame lauke reliatyvistiniu greičiu) pradeda ryškėti bendrosios reliatyvumo teorijos (GTR) padariniai:
- keičiant erdvės ir laiko geometriją;
- kaip pasekmė, gravitacijos dėsnio nukrypimas nuo Niutono;
- o kraštutiniais atvejais – juodųjų skylių atsiradimas;
- potencialų vėlavimas, susijęs su baigtiniu gravitacinių trikdžių sklidimo greičiu;
- kaip pasekmė – gravitacinių bangų atsiradimas;
- netiesiškumo efektai: gravitacija linkusi sąveikauti su savimi, todėl superpozicijos principas stipriuose laukuose nebegalioja.
Gravitacinė spinduliuotė
Viena iš svarbių Bendrosios reliatyvumo teorijos prognozių yra gravitacinė spinduliuotė, kurios buvimą patvirtino tiesioginiai stebėjimai 2015 m. Tačiau anksčiau buvo tvirtų netiesioginių įrodymų, patvirtinančių jos egzistavimą, būtent: energijos nuostoliai artimose dvejetainėse sistemose, kuriose yra kompaktiškų gravitacinių objektų (tokių kaip neutroninės žvaigždės ar juodosios skylės), ypač aptikti 1979 m. garsiojoje sistemoje PSR B1913+16. (Hulse-Taylor pulsaras) – gerai dera su bendruoju reliatyvumo modeliu, kuriame šią energiją nuneša būtent gravitacinė spinduliuotė.
Gravitacinę spinduliuotę gali generuoti tik sistemos su kintamu keturpoliu arba didesniu daugiapoliu momentu, tai rodo, kad daugumos natūralių šaltinių gravitacinė spinduliuotė yra kryptinga, o tai labai apsunkina jos aptikimą. Gravitacijos galia n (\displaystyle n)-lauko šaltinis yra proporcingas (v / c) 2 n + 2 (\displaystyle (v/c)^(2n+2)), jei daugiapolis yra elektrinio tipo, ir (v / c) 2 n + 4 (\displaystyle (v/c)^(2n+4))- jei daugiapolis yra magnetinio tipo, kur v (\displaystyle v) yra būdingas šaltinių judėjimo greitis spinduliavimo sistemoje, ir c (\displaystyle c)- šviesos greitis vakuume. Taigi dominuojantis momentas bus elektrinio tipo kvadrupolio momentas, o atitinkamos spinduliuotės galia lygi:
L = 1 5 G c 5 ⟨ d 3 Q i j d t 3 d 3 Q i j d t 3 ⟩ , (\displaystyle L=(\frac (1)(5))(\frac (G)(c^(5)))\ left\langle (\frac (d^(3)Q_(ij))(dt^(3)))(\frac (d^(3)Q^(ij))(dt^(3)))\right \rangle ,)Kur Q i j (\displaystyle Q_(ij))- spinduliavimo sistemos masės pasiskirstymo kvadrupolio momento tenzorius. Pastovus G c 5 = 2,76 × 10 − 53 (\displaystyle (\frac (G)(c^(5))) = 2,76\times 10^(-53))(1/W) leidžia įvertinti spinduliuotės galios dydį.
Subtilus gravitacijos poveikis
Erdvės kreivumo matavimas Žemės orbitoje (menininko piešinys)
Be klasikinių gravitacinio traukos ir laiko išsiplėtimo efektų, bendroji reliatyvumo teorija numato ir kitų gravitacijos apraiškų egzistavimą, kurie antžeminėmis sąlygomis yra labai silpni, todėl juos aptikti ir eksperimentiškai patikrinti yra labai sunku. Dar visai neseniai šių sunkumų įveikimas atrodė viršijantis eksperimentuotojų galimybes.
Tarp jų visų pirma galime įvardyti inercinių atskaitos kadrų tempimą (arba objektyvo-Thirringo efektą) ir gravitomagnetinį lauką. 2005 m. NASA robotas Gravity Probe B atliko precedento neturintį tikslumo eksperimentą, siekdamas išmatuoti šiuos efektus netoli Žemės. Gautų duomenų apdorojimas buvo atliktas iki 2011 m. gegužės mėn. ir patvirtino inercinių atskaitos sistemų geodezinės precesijos ir pasipriešinimo padarinių buvimą ir mastą, nors ir kiek mažesniu nei iš pradžių manyta tikslumu.
Po intensyvaus darbo analizuojant ir išgaunant matavimo triukšmą, galutiniai misijos rezultatai buvo paskelbti spaudos konferencijoje per NASA-TV 2011 m. gegužės 4 d. ir paskelbti Physical Review Letters. Išmatuota geodezinės precesijos vertė buvo −6601,8±18,3 milisekundės lankų per metus ir įtraukimo efektas - −37,2±7,2 milisekundės lankų per metus (palyginti su teorinėmis vertėmis –6606,1 mas/metus ir −39,2 mas/metus).
Klasikinės gravitacijos teorijos
Dėl to, kad kvantiniai gravitacijos efektai yra itin maži net pačiomis ekstremaliausiomis ir stebėjimo sąlygomis, patikimų jų stebėjimų vis dar nėra. Teoriniai vertinimai rodo, kad didžiąja dauguma atvejų galima apsiriboti klasikiniu gravitacinės sąveikos aprašymu.
Egzistuoja moderni kanoninė klasikinė gravitacijos teorija – bendroji reliatyvumo teorija ir daug aiškinamųjų hipotezių bei įvairaus išsivystymo laipsnio teorijų, konkuruojančių tarpusavyje. Visos šios teorijos daro labai panašias prognozes, atsižvelgiant į aproksimaciją, kurioje šiuo metu atliekami eksperimentiniai bandymai. Toliau pateikiamos kelios pagrindinės, labiausiai išvystytos arba žinomos gravitacijos teorijos.
Bendroji reliatyvumo teorija
Tačiau bendrasis reliatyvumas buvo patvirtintas eksperimentiškai dar visai neseniai (2012 m.). Be to, daugelis alternatyvių Einšteino, bet šiuolaikinės fizikos standartų, gravitacijos teorijos formulavimo metodų leidžia pasiekti rezultatą, kuris sutampa su bendruoju reliatyvumu mažos energijos aproksimacijos srityje, kuri yra vienintelė dabar prieinama eksperimentiniam patikrinimui.
Einšteino-Kartano teorija
Panašus lygčių padalijimas į dvi klases vyksta ir RTG, kur įvedama antroji tenzorių lygtis, siekiant atsižvelgti į ryšį tarp neeuklido erdvės ir Minkovskio erdvės. Dėl bedimensio parametro buvimo Jordano-Branso-Dicke teorijoje tampa įmanoma jį pasirinkti taip, kad teorijos rezultatai sutaptų su gravitacinių eksperimentų rezultatais. Be to, kadangi parametras linkęs į begalybę, teorijos prognozės vis labiau artėja prie bendrosios reliatyvumo teorijos, todėl Jordano-Branso-Dicke teorijos neįmanoma paneigti jokiu eksperimentu, patvirtinančiu bendrąją reliatyvumo teoriją.
Kvantinė gravitacijos teorija
Nepaisant daugiau nei pusę amžiaus trukusių bandymų, gravitacija yra vienintelė esminė sąveika, kuriai dar nėra sukurta visuotinai pripažinta nuosekli kvantinė teorija. Esant mažoms energijoms, remiantis kvantinio lauko teorijos dvasia, gravitacinė sąveika gali būti laikoma gravitonų – sukimosi 2 gabaritų bozonų – mainais.Tačiau gauta teorija yra nenormalizuojama, todėl laikoma nepatenkinama.
Pastaraisiais dešimtmečiais buvo sukurti keli perspektyvūs gravitacijos kvantavimo problemos sprendimo būdai: stygų teorija, kilpinė kvantinė gravitacija ir kt.
Stygų teorija
Jame vietoj dalelių ir foninio erdvėlaikio atsiranda stygos ir jų daugiamačiai analogai – branos. Didelių matmenų problemoms spręsti branos yra didelių matmenų dalelės, bet judančių dalelių požiūriu viduješios branos, tai erdvės ir laiko struktūros. Stygų teorijos variantas yra M teorija.
Kilpinė kvantinė gravitacija
Jame bandoma suformuluoti kvantinio lauko teoriją, neatsižvelgiant į erdvės ir laiko foną; pagal šią teoriją erdvė ir laikas susideda iš atskirų dalių. Šios mažos kvantinės erdvės ląstelės tam tikru būdu yra sujungtos viena su kita, todėl mažose laiko ir ilgio mastelėse sukuria margą, diskrečią erdvės struktūrą, o dideliais sklandžiai transformuojasi į ištisinį sklandų erdvėlaikį. Nors daugelis kosmologinių modelių gali apibūdinti Visatos elgseną tik nuo Planko laikų po Didžiojo sprogimo, kilpinė kvantinė gravitacija gali apibūdinti patį sprogimo procesą ir netgi pažvelgti atgal. Kilpinė kvantinė gravitacija leidžia apibūdinti visas standartinio modelio daleles, nereikalaujant įvesti Higso bozono, kad paaiškintų jų masę.
Priežastinis dinaminis trikampis
Priežastinis dinaminis trikampis - jame esantis erdvės ir laiko kolektorius yra sudarytas iš elementarių Euklido simpleksų (trikampis, tetraedras, pentachoras), kurių matmenys yra Plancko tvarka, atsižvelgiant į priežastingumo principą. Erdvės-laiko keturmatiškumas ir pseudoeuklidinis pobūdis makroskopinėmis mastelėmis joje nėra postuluojamas, o yra teorijos pasekmė.
Gravitacija mikrokosmose
Gravitacija mikrokosmose esant mažoms elementariųjų dalelių energijoms yra daug dydžių silpnesnė nei kitos pagrindinės sąveikos. Taigi dviejų protonų gravitacinės sąveikos jėgos santykis ramybėje ir elektrostatinės sąveikos jėgos santykis yra lygus 10–36 (\displaystyle 10^(-36)).
Palyginti visuotinės gravitacijos dėsnį su Kulono dėsniu, verte G N m (\displaystyle (\sqrt (G_(N)))m) vadinamas gravitaciniu krūviu. Dėl masės ir energijos lygiavertiškumo principo gravitacinis krūvis lygus G N E c 2 (\displaystyle (\sqrt (G_(N)))(\frac (E)(c^(2))). Gravitacinė sąveika savo stiprumu tampa lygi elektromagnetinei, kai gravitacinis krūvis yra lygus elektros krūviui G N E c 2 = e (\displaystyle (\sqrt (G_(N)))(\frac (E)(c^(2)))=e), tai yra, esant energijai E = e c 2 G N = 10 18 (\displaystyle E=(\frac (ec^(2))(\sqrt (G_(N))))=10^(18)) GeV, iki šiol nepasiekiamas elementariųjų dalelių greitintuvuose.
