Jorge Guala-Valverde, Pedro Mazzoni
Unipoláris motor-generátor
BEVEZETÉS
Folytatva korábban megkezdett motoros elektromágneses indukciós vizsgálatainkat, úgy döntöttünk, hogy feltárjuk a nyomaték jelenlétét "zárt mágneses mező" egypólusú motorgenerátorokban. A szögimpulzus megőrzése kiküszöböli a magánkölcsönhatást a mezőt létrehozó mágnes és a feszültséget hordozó vezeték között, amint az a korábban vizsgált konfigurációkban látható. "nyisd ki mágneses mező».
Most megfigyelhető a kinetikus nyomaték egyensúlya az aktív áram és a mágnes, valamint a teljes járom között.
A forgó mágnesek által okozott elektromotoros erő
Az ábra egy mágnes szabad óramutató járásával megegyező forgását mutatja, amelynek északi pólusa két vezeték alatt halad át: szondaÉs érintkező vezeték, benn nyugalomban laboratóriumi körülmények. Mindkét fenti vezetékben az elektronok centripetálisan mozognak. Minden vezeték az elektromotoros erő (EMF) forrásává válik. Ha a vezetékek végei össze vannak kötve, akkor az áramkör két azonos, ellenfázisban összekapcsolt elektromotoros erőforrásból áll, ami megakadályozza az áram mozgását. Ha a szondát mágnesre rögzíti, így biztosítva a vezetékeken átfolyó áram folytonosságát, akkor az egyenáram az egész áramkörben folyik. Ha a szonda nyugalomban van a mágneshez képest, akkor az indukció csak a mágneshez képest mozgásban lévő érintkező vezetékben figyelhető meg. A szonda passzív szerepet tölt be, mivel áramvezető.
A fenti kísérleti felfedezés, teljes összhangban a weberi elektrodinamikával, véget vet a motoros elektromágneses indukció elveinek félreértésének, és megerősíti a „forgó térvonalak” elméletének támogatóinak pozícióit.
Rizs. 1. Unipoláris szerelőmágnes, szonda és érintkező vezeték
A szabadon forgó mágneseknél megfigyelt nyomaték
A motor be van kapcsolva Rizs. 1, fordított működése is van: elektromosan csatlakoztatott, de mechanikusan lecsatolt vezetékeken egyenáramot vezetve megkapjuk a motor konfigurációját.
Nyilvánvalóan, ha a szondát az érintkező vezetékhez forrasztják, így zárt hurkot képeznek, akkor a nyomatékkompenzáció megakadályozza a mágnes és a hurok elfordulását.
Unipoláris zárt mágneses mező motor
A vasmagba zárt mágneses térrel működő egypólusú motorok tulajdonságainak vizsgálata érdekében kisebb változtatásokat hajtottunk végre a korábbi kísérleteken.
A járom keresztirányban keresztezi a mágnes tengelyével kollineárisan elhelyezkedő bal oldal vezeték-áramkör, amelyen keresztül egyenáram folyik. Annak ellenére, hogy a Laplace-erő hat a huzal ezen részére, nem elegendő a nyomaték fejlesztéséhez. A vezeték felső vízszintes és jobb oldali függőleges része is olyan területen található, amelyet nem érint egy mágneses mező(a mágneses szórást nem vesszük figyelembe). A huzal alsó vízszintes része, a továbbiakban: szonda, a legnagyobb intenzitású zónában található mágneses mező(légrés). Maga az áramkör nem tekinthető érintkező vezetékhez csatlakoztatott szondából állónak.
Az elektrodinamika posztulátumai szerint a szonda aktív terület lesz a tekercsben szögimpulzus létrehozására, és maga a forgás akkor megy végbe, ha az áramerősség elegendő a súrlódási erő nyomatékának leküzdéséhez.
A fent leírtak arra a gondolatra vezettek bennünket, hogy a hatás fokozása érdekében ezt a hatást, szükséges az egyetlen áramkört egy olyan tekercsre cserélni, amely a P kontúrok. A leírtakban Ebben a pillanatban a szonda "aktív hossza" konfigurációja eléri a körülbelül 4 cm-t, N=20 A egy mágneses mező a szondán eléri a 0,1 Teslát.
Míg a tekercs dinamikus viselkedése könnyen megjósolható, ugyanez nem mondható el a mágnesről. Elméleti szempontból nem számíthatunk arra, hogy a mágnes folyamatosan forog, mivel ez szögimpulzus keletkezését vonná maga után. A járom kialakításából adódó helyszűke miatt az orsó nem tud teljes fordulatot végrehajtani, és enyhe szögelmozdulás után nyugalmi helyzetben neki kell ütköznie a járomnak. A mágnes folyamatos forgása egy kiegyensúlyozatlan szögimpulzus létrehozását vonja maga után, amelynek forrását nehéz meghatározni. Sőt, ha megengedjük a kinematikai és a dinamikus forgás egybeesését, akkor nyilvánvalóan a tekercs, a mágnes és a mag, mint teljesen mágnesezett tömb közötti erőkölcsönhatásra kell számítanunk. Annak érdekében, hogy ezeket a logikus következtetéseket a gyakorlatban is megerősítsük, a következő kísérleteket végeztük el.
N 1. KÍSÉRLET
1-a. A mágnes és a tekercs szabad forgása a laboratóriumban
Az áramkör alsó részében centrifugális egyenáram, amelynek erőssége 1-20 A között változik, a mágnes északi pólusán található tekercshez jut. A várható szögimpulzus akkor következik be, amikor az egyenáram eléri a körülbelül 2 A értéket, ami elegendő feltétel a tekercstartók súrlódásának leküzdéséhez. Amint az várható volt, a forgás megfordul, ha centripetális egyenáramot vezetnek az áramkörre.
A mágnes forgását egyik esetben sem figyelték meg, bár a mágnes súrlódási nyomatéka nem haladta meg 3-10 ~ 3 N/mΘ
1b. Mágnes, amelyhez tekercs van csatlakoztatva
Ha a tekercs mágneshez van rögzítve, akkor a tekercs és a mágnes együtt forog az óramutató járásával megegyező irányban, amikor a centrifugális egyenáram (az áramkör aktív részében) eléri a 4 A-t meghaladó erőt. A mozgás iránya megfordul, ha centripetális egyenáramot vezetnek az áramkörre. A hatás-reakció kompenzáció miatt ez a kísérlet kizárja a mágnes és a tekercs közötti kölcsönhatást. A fenti motor megfigyelt tulajdonságai nagyon eltérnek az egyenértékű konfigurációtól. "nyílt terep". A tapasztalat azt mutatja, hogy a kölcsönhatás a "mágnes + járom" rendszer egésze és a tekercs aktív része között megy végbe. Hogy rávilágítsunk ez a kérdés Két független kísérletet végeztünk.
Rizs. 3. Használt
a 2. számú kísérletben a konfigurációt
Fénykép 1. Megfelel a Fig. 3
A szonda szabadon forog a légrésben, miközben a kontakthuzal a tartóhoz rögzítve marad. Ha a szondán belül centrifugális egyenáram folyik, amelynek erőssége megközelítőleg 4 A, akkor a szonda óramutató járásával megegyező forgását rögzítjük. A forgás az óramutató járásával ellentétes, ha centripetális egyenáramot vezetnek a szondára. Ha az egyenáramot 50 A szintre növeljük, a mágnes forgását sem figyeljük meg.
N 2. KÍSÉRLET
2-a. Mechanikusan elválasztott szonda és érintkező vezeték
Szondaként L-alakú vezetéket használtunk. A szonda és a kontaktvezeték elektromosan higannyal töltött csészéken keresztül csatlakozik, de mechanikusan elválasztják egymástól (3. ábra + 1. kép).
2b. A szonda mágneshez van rögzítve
BAN BEN ez az eset a szonda a mágneshez van rögzítve, mindkettő szabadon forog a légrésben. Az óramutató járásával megegyező irányú forgás figyelhető meg, ha a centrifugális egyenáram eléri a 10 A értéket. A forgás megfordul, ha centripetális egyenáramot alkalmaznak.
A mágnes elfordulását okozó érintkezőhuzal egyenértékű konfigurációban "nyílt terep" jelenleg a mező kisebb hatásának területén található, passzív eleme a szögimpulzus létrehozásának.
Másrészt egy mágnesezett test (jelen esetben a járom) nem képes egy másik mágnesezett test (jelen esetben maga a mágnes) elfordulását előidézni. A mágnes szonda általi „elragadása” tűnik a legelfogadhatóbb magyarázatnak a megfigyelt jelenségre. Az utolsó hipotézis további kísérleti tényekkel való alátámasztása érdekében cseréljük ki az egyenletes hengeres mágnest egy másik mágnessel, amelynek nincs 15º-os körszektora (2. kép). Ez a módosítás megmutatja becsapódásközeli szingularitás, ami korlátozott egy mágneses mező .
2-c. Egy szonda, amely szabadon forog a mágnes szingularitása körül.
Ahogy az várható volt, a mező polaritásának megfordítása miatt, amikor körülbelül 4A centrifugális áramot vezetnek át a szondán, a szonda az óramutató járásával ellentétes irányba, míg a mágnes az ellenkező irányba forog. Nyilvánvaló, hogy ebben az esetben lokális interakcióról van szó, amely teljes összhangban van Newton harmadik törvényével.
2d. Egy mágneshez mágneses tér szingularitás mellett csatlakoztatott szonda.
Ha a mágneshez szondát csatlakoztatnak, és legfeljebb 100 A-es egyenáramot vezetnek át az áramkörön, akkor nem figyelhető meg forgás, annak ellenére, hogy a súrlódási erő nyomatéka megegyezik a bekezdésben megadottal. 2-b. A szingularitás akció-reakció kompenzációja kiküszöböli a szonda és a mágnes közötti kölcsönös forgási kölcsönhatást. Ezért ez a kísérlet megcáfolja a mágnesre ható rejtett szögimpulzus hipotézist.
És így, az áramkör aktív része, amelyen keresztül az áram folyik az egyetlen ok mágnes mozgások. Az általunk elért kísérleti eredmények azt mutatják, hogy a mágnes már nem lehet reaktív nyomaték forrása, amint az a konfigurációban megfigyelhető. "nyílt terep". A konfigurációban "zárt mező" a mágnes csak passzív elektromechanikai szerepet tölt be: ez a mágneses tér forrása. Az erők kölcsönhatása most megfigyelhető az áram és a teljes mágnesezett tömb között.
2. fénykép. 2. és 2d. kísérlet
N 3. KÍSÉRLET
3-a. Az 1-a kísérlet szimmetrikus másolata
A 80 kg súlyú járom két, 4 méter hosszú acélhuzalra volt felfüggesztve, amelyeket a mennyezetre erősítettek. 20 fordulatú tekercs felszerelésekor a járom 1 fokos szögben elfordul, amikor az egyenáram (a járom aktív részében) eléri az 50A értéket. A vonal felett korlátozott forgás figyelhető meg, amely egybeesik a mágnes forgástengelyével. Ennek a hatásnak enyhe megnyilvánulása könnyen megfigyelhető optikai eszközök használatakor. A forgás iránya megfordul, ha a DC irány megváltozik.
Amikor a tekercset a járomhoz csatlakoztatja, akkor sem figyelhető meg szögeltérés, ha az áram eléri a 100A értéket.
Egypólusú "zárt mező" generátor
Ha az egypólusú motorgenerátor egy irányváltó motor, akkor a motor konfigurációjára vonatkozó következtetések alkalmazhatók, a megfelelő változtatásokkal, a generátor konfigurációjához:
1. Oszcilláló tekercs
A tekercs térben korlátozott forgása egyenértékű EMF-et generál NwBR 2/2, változó előjel, amikor a forgásirány megfordul. A kimeneten mért áram paraméterei nem változnak a tekercs mágnesre rögzítésekor. Ezeket a kvalitatív méréseket egy tekercs segítségével végeztük 1000 fordulat amelyet kézzel mozgattak. A kimenő jelet lineáris erősítővel erősítették fel. Abban az esetben, ha a tekercset nyugalomban hagyták a laboratóriumban, a mágnes forgási sebessége elérte az 5 fordulatot másodpercenként; a tekercsben azonban nem észleltek elektromos jelet.
2. Osztott hurok
Edzéskísérletek elektromos energia a munkavezetéktől mechanikusan leválasztott szondával nem végeztünk. Ennek ellenére és az elektromechanikus átalakítás által mutatott teljes reverzibilitás miatt könnyen következtethetünk az egyes alkatrészek viselkedésére egy ténylegesen működő motorban. Lépésről lépésre alkalmazzuk a motor működéséből a generátorra levont összes következtetést:
KÍSÉRLET 2-A"
Amikor a szonda forog, egy emf keletkezik, amely előjelet vált, ha a forgásirány megfordul. A mágnes forgása nem okozhat emf-et.
KÍSÉRLET 2-B"
Ha a szondát a mágneshez rögzítjük és elforgatjuk, az eredmény egyenértékű lesz a 2a kísérletben leírtakkal. A „zárt mezőt” használó konfigurációk esetében a mágnes forgása nem játszik jelentős szerepet az EMF létrehozásában. A fenti következtetések részben megerősítenek néhány korábbi állítást, bár tévesek a „nyílt mező” konfigurációval kapcsolatban, különösen Panovsky és Feynman állításait.
KÍSÉRLETEK 2-C" ÉS 2-D"
A mágneshez képest mozgásban lévő szonda emf-t generál. Az EMF megjelenése nem figyelhető meg a mágnes forgása során, amelyhez a mező szingularitásánál szondát erősítenek.
KÖVETKEZTETÉS
Az unipolaritás jelensége csaknem két évszázada az elektrodinamika elméletének területe, amely számos nehézség forrása a tanulmányozása során. Számos kísérlet, beleértve a konfigurációk tanulmányozását, mint "zárva"így "nyisd ki" mezők lehetővé tették közös jellemzőik azonosítását: a szögimpulzus megőrzése.
Reaktív erők, amelyek forrása egy mágnes "nyisd ki" konfigurációk, be "zárva" konfigurációk forrása a teljes mágnesezett tömb. A fenti következtetések teljes összhangban vannak az Amper felületi áramok elméletével, amelyek mágneses hatásokat okoznak. A mágneses mező forrása (maga a mágnes) indukálja Amper felületi áramok bekapcsolva egész igát. Mind a mágnes, mind a járom kölcsönhatásba lép az áramkörön áthaladó ohmos árammal.
Az elvégzett kísérletek tükrében lehetségesnek tűnik néhány megjegyzést tenni a "forgó" és a "rögzített" mágneses erővonal fogalma közötti ellentmondásra:
Megfigyelés alatt "nyisd ki" konfigurációk arra utalnak, hogy az erővonalak mágneses mező forog, ha mágneshez "csatlakozik", miközben megfigyelik "zárva" konfigurációk esetén a fent említett erővonalak feltehetően a teljes mágnesezett tömbre irányulnak.
nem úgy mint "nyisd ki" konfigurációk, be "zárva" a „mágnes + járom” rendszernek köszönhetően csak κ (M + Y) , C aktív nyomaték van, amely az aktív (ohmikus) áramra hat VAL VEL. Az aktív áram reakciója a "mágnes + iga" rendszerre ekvivalens, de ellentétes forgási nyomatékban fejeződik ki κ C , M + Y) . Általános érték nyomaték nulla: L - L M+Y L C - 0 és azt jelenti (Iw) M+Y =- (I) C.
Kísérleteink megerősítik a Müller-féle unipoláris motoros indukciós mérések eredményeit az EMF generálásra vonatkozóan. Sajnos Mullernek (mint Wesleynek) nem sikerült rendszereznie a megfigyelt tényeket.
Ez nyilvánvalóan az interakciós folyamat részeinek félreértése miatt történt. Müller elemzésében a mágnes-huzal párra összpontosított, nem pedig a mágnes + járom/huzal rendszerre, amely alapvetően a fizikailag releváns.
Tehát Muller és Wesley elméletének indoklása kétségbe vonja a szögimpulzus megőrzését.
ALKALMAZÁS:
A KÍSÉRLET RÉSZLETEI
A mágnes csapágyrészére ható súrlódási erő nyomatékának csökkentése érdekében kifejlesztettünk egy eszközt, amely az ábrán látható. 4 és 3 fotó.
A mágnest mi egy higannyal töltött tálban úszó teflon "csónakban" helyeztük el. Az Archimedes-erő csökkenti a tényleges súlyt ez az eszköz. A mágnes és a járom közötti mechanikai érintkezést 4 db, két kör alakú horonyba helyezett acélgolyóval lehet elérni, amelyek kör alakúak és a mágnes és a járom kombinált felületén helyezkednek el. Addig adtuk hozzá a higanyt, amíg el nem értük a mágnes szabad csúszását a járom mentén. A szerzők hálásak Tom E. Philipsnek és Chris Gajliardónak az értékes együttműködésért.
Új Energia N 1(16), 2004
Irodalom
| J. Guala-Valverde, Physica Scripta 66, 252 (2002). | |
| J. Guala-Valverde & R Mazzoni, Rev. fac. Ing. UTA (Chile), 10, 1 (2002). | |
| J. Guala-Valverde, P. Mazzoni és R. Achilles, Am.J. Fizika 70, 1052 (2002). | |
| J. Guala-Valverde, Téridő és anyag 3 (3), 140 (2002). | |
| J. Guala-Valverde, Végtelen energia 8, 47 (2003) | |
| J. Guala-Valverde et al, New Energy Technologies 7 (4), 37 (2002). | |
| J. Guala-Valverde, "Hírek az elektrodinamikáról", Kedvel. Louis de Broglie, sajtóban (2003). | |
| F.R. Fern6ndez, Téridő és anyag, 4 (14), 184 (2002). | |
| R Akhilleusz, Téridő és anyag, 5 (15), 235 (2002). | |
| G.R. Dixon és E. Polito, Relativisztikus elektrodinamika frissítve, (2003) www.maxwellsociety.net | |
| J. Guala-Valverde és P. Mazzoni, Am.J. fizika, 63, 228 (1995). | |
| A. Ê. Ò. Assis & D. S. Thober, "Unipolar Induction..", Az alapvető fizika határai. Plenum, N.Y., 409. o. (1994). | |
| A.K.T. assis, Weber elektrodinamika, Kluwer, Dordrecht (1994). | |
| E. H. Kennard, Phil. Mag.23, 937 (1912), 33, 179 (1917). | |
| D.F. Bartlett et al.Physical Review D 16, 3459 (1977). | |
| W. K. H. Panofsky és M. Phillips, Klasszikus elektromosság és mágnesesség, Addison-Wesley, N. Y. (1995). | |
| R Feynman, A Feynman Fizikai előadások II. Addison-Wesley, N. Y. (1964). | |
| A. Shadowitz, Speciális relativitáselmélet, Dover, NY (1968). | |
| A.G. Kelly, Fizikai esszék, 12, 372 (1999). | |
| A. Ê. Ò. assis, relációs mechanika, Apeiron, Montreal (1999). | |
| H. Montgomery, EurJ Phys., 25, 171 (2004). | |
| T. E. Phipps és J. Guala-Valverde, 21. századi tudomány és technológia, 11, 55 (1998). | |
| F. J. Muller, Haladás a tér-idő fizikában, Benj. Wesley Pub., Blumberg, 156. o. (1987). | |
| FJ. Muller, Galilei elektrodinamika, 1, 3. szám, 27. o. (1990). | |
| J.P. Wesley, Válogatott témák a haladó alapvető fizikából, Benj. Wesley Pub., Blumberg, 237. o. (1991). |
Jorge Guala-Valverde, Pedro Mazzoni egypólusú motorgenerátor // "Academy of Trinitarianism", M., El No. 77-6567, Publ. 12601, 2005.11.17.
Bebizonyosodott, hogy a gyakorlatilag „örökmozgó” megalkotására tett kísérlete sikeres volt, mert a szerző intuitív módon értette, vagy talán nagyon is jól tudta, de gondosan eltitkolta az igazságot, hogyan lehet helyesen létrehozni egy kívánt alakú mágnest, és hogyan kell helyesen illeszteni a forgórész és az állórész mágneseinek mágneses terét úgy, hogy a köztük lévő kölcsönhatás a forgórész szinte örök forgásához vezessen. Ehhez meg kellett hajlítania a rotor mágneseit úgy, hogy ez a mágnes a metszetben úgy nézzen ki, mint egy bumeráng, egy enyhén ívelt patkó vagy egy banán.
Ennek a formának köszönhetően a rotormágnes mágneses erővonalai már nem tórusz, hanem „fánk” formájában zártak be, jóllehet lapított. És egy ilyen mágneses "fánkot" úgy kell elhelyezni, hogy a síkja a forgórész mágnesének az állórész mágneseihez való maximális közeledésekor megközelítőleg vagy többnyire párhuzamos legyen erővonalak, amely az állórész mágneseiből származik, lehetővé tette az éteri áramlások Magnus-effektusának köszönhetően olyan erő elérését, amely biztosította az armatúra megállás nélküli forgását az állórész körül ...
Természetesen jobb lenne, ha a rotormágnes mágneses „fánkja” teljesen párhuzamos lenne az állórész mágneseinek pólusaiból kiinduló erővonalakkal, és akkor a mágneses fluxusokra, amelyek éterfluxusok, Möbius-effektus jelentkezne nagyobb hatással. De abban az időben (több mint 30 évvel ezelőtt) még egy olyan mérnöki megoldás is óriási eredmény volt, amely a szabadalmak kiadásának tilalma ellenére örökmozgó gépek”, Howard Johnsonnak több év várakozás után sikerült szabadalmat szereznie, mivel a jelek szerint sikerült meggyőznie a szabadalmi szakértőket mágneses motorjának és mágneses pályájának egy valóban működő modelljével. De még 30 év után sem akar valaki hatalmon makacsul dönteni tömeges alkalmazás hasonló motorok az iparban, otthon, katonai létesítményekben stb.
Miután megbizonyosodtam arról, hogy Howard Johnson motorja azt az elvet használja, amelyet az éter elmélete alapján megértettem, megpróbáltam ugyanebből a pozícióból elemezni egy másik szabadalmat, amely Alekszeenko Vaszilij Efimovics orosz feltalálóé. A szabadalmat még 1997-ben adták ki, de egy internetes keresés kimutatta, hogy kormányunk és iparosaink valójában figyelmen kívül hagyják a találmányt. Úgy tűnik, Oroszországban még mindig sok az olaj és a pénz, ezért a tisztviselők inkább lágyan alszanak és édesen esznek, mivel a fizetésük ezt lehetővé teszi. Eközben egy gazdasági, politikai, környezeti és ideológiai válság közeledik hazánkhoz, amely élelmiszer-, ill. energiaválságok, és számunkra nemkívánatos fejlődés esetén demográfiai katasztrófát idézhet elő. De ahogy néhány cári katonai parancsnok szerette mondani, nem számít, a nők újakat szülnek ...
Lehetőséget adok maguknak az olvasóknak, hogy megismerkedjenek Alekseenko V.E. szabadalmával. Kétféle mágneses motort javasolt. Hátránya, hogy a rotormágneseik meglehetősen összetett formájúak. A szabadalmi szakértők azonban ahelyett, hogy a szabadalom szerzőjét segítették volna a formatervezési minta egyszerűsítésében, a szabadalom formális kiadására szorítkoztak. Nem tudom, hogyan Alekseenko V.E. megkerülte az örökmozgók tilalmát, de köszönet érte. De az, hogy ez a találmány valójában senki számára haszontalannak bizonyult, már nagyon rossz. De ez sajnos népünk létezésének kemény igazsága, amelyet nem kellően hozzáértő vagy túlságosan öncélú lények irányítanak. Amíg a sült kakas meg nem csipeget...
TALÁLMÁNY
Szabadalom Orosz Föderáció RU2131636
ÜZEMANYAGMENTES MÁGNESES MOTOR
Mint korábban bemutattuk, a többfázisú rendszerek egyik legfontosabb előnye, hogy rögzített tekercsekkel forgó mágneses mezőt hoznak létre, amely az AC motorok működésének alapja. Ennek a kérdésnek a vizsgálata egy szinuszos áramú tekercs mágneses terének elemzésével kezdődik.
Szinuszos áramú tekercs mágneses tere
Ha a tekercs tekercsén szinuszos áramot vezetünk át, az mágneses teret hoz létre, melynek indukciós vektora e tekercs mentén szintén szinuszos törvény szerint változik (pulzál) A mágneses indukciós vektor térbeli pillanatnyi tájolása a tekercs tekercsétől és a benne áramló áram pillanatnyi irányától függ, és a jobb oldali szabály határozza meg. ábrán látható esetre tehát. Az 1. ábrán a mágneses indukciós vektor a tekercs tengelye mentén felfelé irányul. Fél periódus elteltével, amikor ugyanazzal a modullal az áram az ellenkezőjére változtatja az előjelét, az azonos abszolút értékű mágneses indukciós vektor térbeli orientációja 1800-kal változik. A fentiek alapján a szinuszos áramú tekercs mágneses terét ún. lüktető.
Két- és háromfázisú tekercsek körkörös forgó mágneses tere
A körkörösen forgó mágneses tér olyan mező, amelynek mágneses indukciós vektora abszolút értékének változása nélkül állandó szögfrekvenciával forog a térben.
Egy kör alakú forgó mező létrehozásához két feltételnek kell teljesülnie:
A tekercsek tengelyeit térben el kell tolni egymáshoz képest egy bizonyos szögben (kétfázisú rendszernél - 90 0, háromfázisú rendszernél - 120 0).
A tekercseket tápláló áramokat fázisban kell eltolni a tekercsek térbeli elmozdulásának megfelelően.
Tekintsük egy kétfázisú Tesla rendszer esetén körkörös forgó mágneses tér létrehozását (2a. ábra).
Amikor harmonikus áramokat vezetnek át a tekercseken, mindegyik a fentiekkel összhangban pulzáló mágneses mezőt hoz létre. A vektorok és az ezeket jellemző mezők a megfelelő tekercsek tengelyei mentén irányulnak, és amplitúdójuk is a harmonikus törvény szerint változik. Ha a B tekercs árama 90 0 -kal elmarad az A tekercs áramától (lásd 2. ábra, b), akkor.
Határozzuk meg a kapott mágneses indukció vektor vetületeit a tekercsek tengelyeihez tartozó derékszögű koordinátarendszer x és y tengelyére:
ábra szerinti mágneses indukció eredő vektorának modulja. 2, in egyenlő
A kapott (1) és (2) összefüggések azt mutatják, hogy a kapott mágneses tér vektora abszolút értékben változatlan és állandó szögfrekvenciával forog a térben, leírva egy kört, amely kör alakú forgó térnek felel meg.
Mutassuk meg, hogy egy szimmetrikus háromfázisú tekercsrendszer (lásd 3a. ábra) körkörösen forgó mágneses tér létrehozását is lehetővé teszi.
Az A, B és C tekercsek mindegyike, amikor harmonikus áramot vezet át rajtuk, pulzáló mágneses teret hoz létre. Az e mezők térbeli vektordiagramja az 1. ábrán látható. 3b. A mágneses indukció eredő vektorának vetületei a következőre
felírhatók a derékszögű koordinátarendszer tengelyei, amelyek y tengelye egy vonalban van az A fázis mágneses tengelyével
A fenti összefüggések figyelembe veszik a tekercsek térbeli elrendezését, de táplálják őket egy háromfázisú áramrendszer is, ideiglenes 1200-as fáziseltolódással. Ezért a tekercs indukcióinak pillanatnyi értékeihez a relációk
;
;.
Ha ezeket a kifejezéseket (3) és (4) behelyettesítjük, a következőt kapjuk:
|
|
Az (5) és (6) és a 3. ábra szerint. A 2,c három áramerősségű tekercs keletkező mezőjének mágneses indukciós vektorának modulusára írhatjuk:
,
maga a vektor pedig a szöget zár be az x tengellyel, amelyre
,
Így ebben az esetben is létezik egy abszolút értékben állandó mágneses indukciós vektor, amely állandó szögfrekvenciával forog a térben, ami egy körkörös mezőnek felel meg.
Mágneses mező be elektromos autó
A mágneses mező felerősítésére és koncentrálására egy elektromos gépben mágneses áramkört hoznak létre. Az elektromos gép két fő részből áll (lásd a 4. ábrát): egy rögzített állórészből és egy forgó rotorból, amelyek üreges, illetve tömör hengerek formájában készülnek.
Az állórészen három egyforma tekercs található, amelyek mágneses tengelyei a mágneses kör furata mentén a pólusosztás 2/3-ával eltolódnak, amelyek értékét a kifejezés határozza meg.
,
ahol a mágneses áramkör furatának sugara, p a póluspárok száma (a mágneses teret létrehozó egyenértékű forgó állandó mágnesek száma, a 4. ábrán látható esetben p = 1).
ábrán. 4 folytonos vonal (A, B és C) jelzi a pulzáló mágneses mezők pozitív irányait az A, B és C tekercsek tengelye mentén.
Az acél mágneses permeabilitását végtelenül nagynak feltételezve a gép légrésében az A fázis tekercselésével létrejövő mágneses indukció eloszlási görbéjét egy bizonyos t időpillanatig ábrázoljuk (5. ábra). A konstrukciónál figyelembe vesszük, hogy a tekercsoldalak helyein a görbe ugrásszerűen változik, az árammentes szakaszokon pedig vízszintes szakaszok vannak.
W 
Helyettesítsük ezt a görbét szinuszosra (megjegyzendő, hogy a valódi gépeknél a fázistekercsek megfelelő kialakítása miatt a keletkező mezőhöz az ilyen csere nagyon kis hibákkal jár). Ennek a szinuszosnak az amplitúdóját a kiválasztott t időre VA-val egyenlőnek véve felírjuk
|
|
;|
|
.Összegezve a (10)…(12) összefüggéseket, figyelembe véve, hogy az utolsó tagok összege a jobb oldali részükben megegyezik nullával, megkapjuk a gép légrés mentén kapott mező kifejezését.
amely a haladó hullám egyenlete.
A mágneses indukció állandó, ha 
. Így ha gondolatban kiválasztunk egy bizonyos pontot a légrésben, és a mágneses magfurat mentén olyan sebességgel mozgatjuk
,
akkor ennek a pontnak a mágneses indukciója változatlan marad. Ez azt jelenti, hogy idővel a mágneses indukció eloszlási görbéje anélkül, hogy megváltoztatná alakját, az állórész kerülete mentén mozog. Ezért a keletkező mágneses tér állandó sebességgel forog. Ezt a sebességet általában percenkénti fordulatszámban határozzák meg:
.
Az aszinkron és szinkron motorok működési elve
Az aszinkron motor berendezése megfelel a 2. ábrán látható képnek. 4. Az állórészen elhelyezett áramvezető tekercsek által létrehozott forgó mágneses tér kölcsönhatásba lép a forgórész áramaival, aminek hatására az elfordul. A mókuskalitkás indukciós motort egyszerűsége és megbízhatósága miatt jelenleg a legszélesebb körben használják. Egy ilyen gép forgórészének hornyaiba áramvezető réz vagy alumínium rudakat helyeznek el. A forgórész mindkét végén lévő összes rúd vége réz- vagy alumíniumgyűrűkkel van összekötve, amelyek rövidre zárják a rudakat. Innen a rotor neve.
A forgórész rövidre zárt tekercsében az állórész forgó tere által okozott EMF hatására örvényáramok keletkeznek. A mezővel kölcsönhatásba lépve a forgórészt a 0 mező forgási sebességénél alapvetően kisebb sebességgel vonják be. Innen a motor neve - aszinkron.
Érték
hívott relatív csúsztatás. Normál teljesítményű motorokhoz S=0,02…0,07. A mágneses tér és a forgórész sebességének egyenlőtlensége nyilvánvalóvá válik, ha figyelembe vesszük, hogy -kor a forgó mágneses tér nem keresztezi a forgórész áramvezető rudait, és így nem indukálódik bennük a nyomaték létrehozásában szerepet játszó áram.
Az alapvető különbség a szinkronmotor és az aszinkron motor között a forgórész kialakítása. Ez utóbbi a szinkronmotorban egy állandó mágnesre vagy elektromágnesre alapozott (viszonylag kis teljesítményű) mágnes. Mivel a mágnesek ellentétes pólusai vonzódnak, a forgó mágnesként értelmezhető állórész forgó mágneses tere magával húzza a mágneses forgórészt, sebességük egyenlő. Ez megmagyarázza a motor nevét - szinkron.
Végezetül megjegyezzük, hogy az aszinkron motorral ellentétben, amely általában nem haladja meg a 0,8 ... 0,85 értéket, a szinkronmotor nagyobb értéket érhet el, és még az áramvezetést is fázisban tartja. Ebben az esetben a kondenzátor bankokhoz hasonlóan szinkrongépet használnak a teljesítménytényező javítására.
Irodalom
Alapokáramkörelmélet: Proc. egyetemeknek /G.V.Zeveke, P.A.Ionkin, A.V.Netushil, S.V.Strakhov. –5. kiadás, átdolgozva. -M.: Energoatomizdat, 1989. -528s.
Bessonov L.A. Elméleti alap elektrotechnika: Elektromos áramkörök. Proc. egyetemek villamos, energetikai és műszerkészítő szakos hallgatói számára. –7. kiadás, átdolgozva. és további –M.: Feljebb. iskola, 1978. -528s.
Elméleti az elektrotechnika alapjai. Proc. egyetemek számára. Három tonnában.Az össz. szerk. K. M. Polivanova. T.1. K. M. Polivanov. Lineáris elektromos áramkörök csomózott állandókkal. -M.: Energia - 1972. -240-es évek.
Ellenőrző kérdések
Melyik mezőt nevezzük pulzálónak?
Melyik mezőt nevezzük forgó körmezőnek?
Milyen feltételek szükségesek a kör alakú forgó mágneses tér létrehozásához?
Mi a mókuskalitkás indukciós motor működési elve?
Mi a szinkronmotor működési elve?
Milyen szinkron fordulatszámon gyártják hazánkban az általános ipari kivitelű váltakozó áramú motorokat?
Felhasználás: forgóhajtásként. Mágneses forgó szerkezetben a forgó tengelyre szerelt forgórészen több állandó mágnes van elhelyezve forgásirányban úgy, hogy ugyanazok a mágneses pólusok kifelé néznek. Ugyanígy kiegyensúlyozók vannak a forgórészen elhelyezve, hogy kiegyensúlyozzák ezt a rotort. Az állandó mágnesek mindegyike a forgórész sugárirányának vonalához képest ferdén van elhelyezve. A forgórész külső kerületén az elektromágnes a forgórész felé helyezkedik el, és szakaszosan gerjesztődik a forgórész forgásának megfelelően. Az igényelt mágneses forgatóberendezésben a forgási energia hatékonyan nyerhető állandó mágnesekből. Ezt az elektromágnesekhez juttatott áramerősség lehetőség szerinti csökkentése teszi lehetővé, így az elektromágnesek csak a szükséges mennyiségű villamos energiát juttatják el. Ez a technikai eredmény. 2 s. és 3 z.p. f-ly, 6 ill.
A találmány tárgya mágneses forgatószerkezet, különösen olyan mágneses forgatóeszköz, amely az állandó mágnes és az elektromágnes között fellépő többszörösen megnövekedett pulzáló erőket használja fel. A hagyományos villanymotoroknál az armatúra mint forgórész huzaltekercsekből áll, az elektromos tér pedig állórészként egy állandó mágnesből áll. Az ilyen hagyományos villanymotoroknál azonban az áramot általában a forgó armatúra tekercsre kell vezetni. Áram alkalmazásakor hő keletkezik, ami azt a hátrányt okozza, hogy valójában nem jut sok hajtóerőhöz. Ez viszont ahhoz a tényhez vezet, hogy lehetetlen kellően hatékony mágneses térerőt előállítani egy állandó mágnesből. Ezenkívül a hagyományos villanymotorban, mivel az armatúra szerkezete olyan, hogy tekercsekből áll, a tehetetlenségi nyomaték nem lehet túl nagy, így nem lehet elegendő nyomatékot elérni. Az ilyen hagyományos villanymotor fenti hátrányainak kiküszöbölésére az N 61868-1993 számú japán szabadalmi bejelentésben (US 4751486 számú amerikai egyesült államokbeli szabadalom) javasoltak egy mágneses forgatószerkezetet, amelyben több állandó mágnes van elhelyezve két rotor mentén, előre meghatározott szögben, és amelyben az elektromágnes az egyik forgórészen található. Egy általánosan felépített hagyományos villanymotornál van egy határ, ameddig az energiaátalakítási hatásfok növelhető. Ezen túlmenően a villanymotor kellően nagy nyomatéka nem érhető el. A fenti okok miatt a meglévő villanymotorokon számos fejlesztést hajtottak végre sikertelenül. Az így felépített villanymotor kielégítő teljesítményt nyújt. Az N 61868-1993 számú japán szabadalmi bejelentésben (N 4751486 számú amerikai egyesült államokbeli szabadalom) ismertetett mágneses forgóeszközben egy pár rotor forog. Ezért szükséges, hogy mindegyik forgórész rendelkezzen nagy pontosságú és ezen felül méréseket kell végezni a könnyebb forgásszabályozás érdekében. A javaslathoz műszaki lényegét és a hasonló tulajdonságok maximális számát tekintve egy forgó tengelyt, egy forgó tengelyre rögzített forgórészt, a forgórészen elhelyezett állandó mágneseket, valamint a forgást kiegyenlítő eszközöket tartalmazó forgószerkezet áll legközelebb, amelyek nem mágneses anyagból készülnek nemmágneses forgórész formájában, míg az állandó mágnesek lapos pólusú felületen vannak elhelyezve, és több mágneses pólusú módon vannak elrendezve. forgásirányban és a belső kerületi felületen több más típusú polaritású mágneses pólus található, az egyik és a másik polaritású mágneses pólusok mindegyike ferdén helyezkedik el a radiális vonalhoz képest, elektromágneses eszközök a forgórész felé helyezkednek el a mágneses tér kialakítására, amely a forgórész mágneses tere felé néz, detektor eszköz a forgómágnes helyzetének meghatározásához. WO 94/01924, H 01 N 11/00, 1994). A fent leírt problémákat tekintve a jelen találmánnyal olyan mágneses forgató berendezés létrehozása a célja, amelyben a forgási energia minimális energiafelhasználással hatékonyan nyerhető állandó mágnesről, és amelyben a forgásszabályozás viszonylag egyszerűen végrehajtható. A találmány egyik aspektusa szerint olyan mágneses forgatószerkezet van kialakítva, amely egy forgó tengelyre rögzített forgórészből áll, amelyen állandó mágnesek vannak elhelyezve, miközben az állandó mágnesek úgy vannak elhelyezve, hogy az egyik polaritású mágneses pólusaik a külső kerület mentén helyezkednek el forgásirányban, míg a másik polaritású mágneses pólusaik a megfelelő polaritású mágneses pólusaik a másik kerületi, belső és paiferikus felület mentén helyezkednek el. megfelelően a sugárirányú vonalhoz képest; detektor a rotorral kölcsönhatásba lépő elektromágneses eszközök szakaszos gerjesztésére, az elektromágneses eszköz az elülső felülettel a forgórész felé helyezkedik el, hogy az ellentétes polaritású mágneses teret a pólusaira gerjesztse onnan, ahol a vezető állandó mágnes áthalad az elektromágneses eszköz elülső felületén a forgásiránynak megfelelően a rotor forgási állapotának megfelelően, a rotor pedig a kiegyensúlyozó forgási egyensúlyt tartalmazza. Az állandó mágnesek lapos mágnesek formájában is elkészíthetők. A forgórész forgásának kiegyensúlyozására szolgáló kiegyenlítők nem mágneses anyagból készülnek. A jelen találmány egy másik aspektusa szerint egy olyan mágneses forgatóeszközt biztosítunk, amely egy forgó tengelyre rögzített első forgórészt tartalmaz állandó mágnesekkel, ahol az első rotor állandó mágnesei úgy vannak elhelyezve, hogy a külső kerülete mentén több, egy polaritású mágneses pólus helyezkedik el a forgásirányban, és egy másik mágneses felületének több mágneses pólusa és egy másik pólusának megfelelő pólusa és levegője mentén helyezkedik el. a másik polaritás a detektor sugárirányú vonalához képest ferdén helyezkedik el a rotorral kölcsönhatásba lépő első elektromágneses eszköz gerjesztésére, az első rotorral együtt forgó és a forgó tengelyre rögzített második rotoron több állandó mágnes található, míg a második forgórész állandó mágnesei egy mágneses polaritással a kerület mentén, a másik a kerületi mágneses polaritással a külső oldalon, a másik pedig a külső körben található. A felületen az egyik és a másik polaritású megfelelő mágneses pólusok mindegyike ferdén helyezkedik el a radiális vonalhoz képest, a második elektromágneses eszköz mágnesesen kapcsolódik az első elektromágneses eszközhöz úgy, hogy mágnesezettség esetén a rotorok felé eső oldalak egymással ellentétes polaritásúak, és a forgórészek között azonos polaritású mágneses teret hoznak létre, amikor az elektromágnesek egymással azonos polaritásúak, és a másik elektromágneses pontok azonos polaritásúak a megfelelő permanens mágnesekkel. a forgórész bevezető és követő állandó mágneseit összehasonlítjuk központi pont az első és a második elektromágneses eszközök, és feszültségmentesek, amikor az utolsó mágnes áthalad, és mindkét rotornak több kiegyensúlyozója van a kiegyensúlyozáshoz. A rajzok leírása:
Ábra. az 1. ábra a jelen találmány szerinti forgóeszközt vázlatosan ábrázoló perspektivikus nézet;
Ábra. A 2. ábra a 2. ábrán látható mágneses forgóeszköz oldalnézete. 1;
Ábra. A 3. ábra a 2. ábrán látható mágneses forgóeszköz forgórészének felülnézete. 1. és 2.;
Ábra. 4 - kördiagrammábrán látható mágneses forgatóeszközben lévő áramkörök. 1;
Ábra. Az 5. ábra a 2. ábrán látható mágneses forgóeszközben a rotor és egy elektromágnes (elektromágneses eszköz) között generált mágneses tér eloszlását mutatja felülnézetben. 1. és 2.;
Ábra. A 6. ábra egy magyarázó diagram, amely azt a nyomatékot mutatja, amely a forgórész forgását okozza a 2. ábra szerinti mágneses forgóeszközben. 1. és 2. Az elektromágneses úton előállított mágneses tér és az állandó mágnesekből származó mágneses tér kölcsönösen taszítja egymást. Ezenkívül az állandó mágnesekből származó mágneses mezőt más közeli állandó mágnesek és elektromágneses eszközök mágneses mezői simítják ki. Ezért közöttük olyan nyomaték jön létre, amely elegendő a rotor elforgatásához. Mivel a forgórész tehetetlenségi ereje nagy, amikor a forgórész forogni kezd, sebessége a tehetetlenségi erő és a forgóerő hatására megnő. A jelen találmány egyik kiviteli alakjához tartozó mágneses forgatóeszközt a továbbiakban a következő rajzokra hivatkozva ismertetjük. Ábra. Az 1. és 2. ábra a jelen találmány egyik kiviteli alakjához tartozó mágneses forgóeszköz vázlatos ábrázolásai. A leírásban a "mágneses forgóeszköz" kifejezés magában foglalja az elektromos motort is, és fő céljának megfelelően, hogy az állandó mágnesek mágneses erőiből forgó erőt nyerjen, a mágneses mező erőit használó forgó eszközöket jelenti. ábrán látható módon. Az 1. ábrán látható, a jelen találmány egyik kiviteli alakja szerinti mágneses forgatószerkezetben egy 4 forgótengely forgathatóan van rögzítve a 2 kerethez 5 csapágyakkal. A 4 tengelyhez egy első 6 mágneses forgórész és egy második 8 mágneses forgórész van rögzítve, amelyek mindegyike forgóerőt hoz létre; és egy 10 forgó tömeget, amelyre több rúd alakú 9 mágnes van felszerelve, hogy forgási erőket állítson elő energiaként. Úgy vannak rögzítve, hogy a 4 forgótengellyel együtt foroghassanak. A 6 és 8 első és második mágneses forgórész úgy van elrendezve, ahogy az alábbiakban a 1-1. Amint az 1. és 2. ábrán látható, az első 12 elektromágnes és a 14 második elektromágnes, amelyek az első és a második 6 és 8 mágneses rotor forgásával egyidejűleg kapnak feszültséget, mindkettő egymással szemben, és mindegyik mágneses réssel van elhelyezve. Az első 12 és 14 elektromágnesek rendre a 16 konzolra vannak felszerelve, és mágneses indukciós vonalat alkotnak. ábrán látható módon. A 3. ábrán látható, hogy az első és a második 6 és 8 mágneses forgórészek korong alakú felületükön több lapos 22A-22H mágnes van elhelyezve, amelyek mágneses teret hoznak létre és forgó erőket hoznak létre, valamint számos, nem mágneses anyagokból készült 20A-20H kiegyensúlyozó a 6 és 8 mágneses rotorok kiegyensúlyozására. Egy példakénti kiviteli alak szerint az első és második 6 és 8 mágneses forgórészen szabályos időközönként nyolc 22A-22H lapos mágnes van a külső kerületi felület egyik felén lévő 24 lemezszerű felületen, és nyolc 20A-20H kiegyensúlyozó a külső kerületi felület másik felében. ábrán látható módon. A 3. ábrán a 22A-22H lapos mágnesek mindegyike úgy van elhelyezve, hogy az 1 hossztengely D szöget zár be a korong alakú 24 felület sugárirányú 11 középvonalához képest. Ebben a kiviteli alakban a D szög 30°-ra és 56°-ra van beállítva. Egy megfelelő szög azonban beállítható a korong alakú 24 felület sugarától és a korong alakú 24 felületre helyezendő 22A-22H lapos mágnesek számától függően. 2, feltételek hatékony felhasználása Mágneses térben előnyös, ha az első 6 mágneses forgórészen lévő 22A-22H lapos mágneseket úgy helyezzük el, hogy N-pólusaik kifelé álljanak, míg a második 8 mágneses forgórészen lévő 22A-22H lapos mágneseket úgy helyezzük el, hogy S-pólusaik kifelé álljanak. Az első és második 6 és 8 mágneses forgórészen kívül van az első és második 12 és 14 elektromágnes, amelyek az első és második 6 és 8 rotor felé néznek, mágneses réssel. Amikor az első és a második 12 és 14 elektromágnes feszültség alá kerül, olyan mágneses mezőt hoznak létre, amely azonos polaritású a megfelelő 22A-22H lapos mágnesekkel, így taszítják egymást. Más szavakkal, amint az a 1. ábrán látható. A 2. ábrán látható, mivel az első 6 mágnesrotoron lévő 22A-22H lemezmágnesek N-pólusai kifelé néznek, a 12 első elektromágnes úgy gerjesztődik, hogy az első 6 mágneses rotor felé néző oldal N-polaritást hoz létre. Hasonlóképpen, mivel a második 8 mágnesrotoron lévő 22A-22H lemezmágnesek S-pólusai kifelé néznek, a második 14 elektromágnes feszültség alá kerül úgy, hogy a 22A-22H lemezmágnesek felőli oldal S-polaritást hoz létre. Az első és második 12 és 14 elektromágnes, amelyek mágnesesen vannak összekötve a 16 konzollal, úgy vannak felmágnesezve, hogy a megfelelő 6 és 8 rotorjuk felé eső oldalak polaritásukban ellentétesek legyenek egymással. Ez azt jelenti, hogy a 12 és 14 elektromágnesek mágneses tere hatékonyan használható. Egy érzékelő elem, például egy 30 mikrokapcsoló van elhelyezve az egyik forgórészen, az első 6 mágneses forgórészen vagy a második mágneses 8 rotoron, hogy érzékelje a 6 és 8 mágneses forgórészek forgási helyzetét. A 3. ábrán látható, hogy a 22A-22H lemezmágnesek forgásirányában az első és második 6 és 8 mágnesrotor feszültség alá kerül, amikor a vezető 22A lemezmágnes áthalad. Más szavakkal, a 32 forgásirányban a 12 vagy 14 elektromágnes akkor kap feszültséget, ha a vezető 22A síkmágnes és az azt követő 22B lapos mágnes között elhelyezkedő S 0 kezdőpont megegyezik a 12 elektromágnes vagy a 14 elektromágnes R 0 középpontjával. Ezen túlmenően a lapos mágnesek 32 forgási irányával - az első mágnesek 222 és energikusok - a második 26H és deerg mágnesek. akkor jelenik meg, amikor az utolsó lapos mágnes áthalad a 22A-en. Ennél a példakénti kiviteli alaknál az E 0 végpont az S 0 kezdőponttól szimmetrikusan van beállítva a forgó tárcsa alakú 24 felületen. Ha az E 0 végpont megegyezik a 12 elektromágnes vagy a 14 elektromágnes R 0 középpontjával, a 12 vagy 14 elektromágnes feszültségmentesül. Amint az alább látható, a 12 vagy 14 elektromágnes R 0 középpontjával az S 0 kezdőpont és az E 0 végpont között tetszőlegesen elhelyezett 6 és 8 mágneses forgórészek forogni kezdenek, ha a 12 és 14 elektromágnesek és a 22A-22H lapos mágneseik egymással szemben állnak. Amikor egy mikrokapcsolót, például a 30 érzékelőelemet használjuk a forgás helyzetének érzékelésére, a mikrokapcsoló érintkezési pontja átcsúszik a forgó tárcsaszerű 24 felület felületén. Az S 0 kezdőpont és az E 0 végpont osztása úgy van kialakítva, hogy a mikrokapcsoló érintkezése zárva legyen az S 0 kezdőpont és az E 0 végpont között. A köztük lévő kerület mentén lévő terület túlnyúlik a forgó tárcsaszerű 24 felület többi kerületén. Nyilvánvaló, hogy a 30 érzékelőelemhez hasonló mikrokapcsoló helyett fotoszenzort vagy hasonlót lehet használni a forgás helyzetének érzékelésére. ábrán látható módon. A 4. ábrán látható, hogy a 12 és 14 elektromágnesek tekercsei egy mozgó 40 reléérintkezőn keresztül csatlakoznak egy 42 egyenáramú áramforráshoz, amely a tekercssorhoz csatlakozik. A 40 relét (szolenoidot) és egy 30 érzékelőelemet vagy mikrokapcsolót tartalmazó soros áramkör csatlakozik a 42 egyenáramú áramforráshoz. Ráadásul az energiaátalakítás szempontjából az energiaforráshoz 42 on DC 44 kapcsoló, például napelem van csatlakoztatva. Előnyösen a 42 egyenáramú áramforrás folyamatosan tölthető napenergia vagy hasonló felhasználásával. ábrán látható mágneses forgatószerkezetben. Az 1. és 2. ábrán látható mágneses tér eloszlása az 1. ábrán látható. Az 5. ábra a 6 és 8 mágneses forgórészeken elhelyezkedő 22A-22H síkmágnesek és a velük szemben álló 12 és 14 elektromágnesek között van kialakítva. Amikor a 12 vagy 14 elektromágnes feszültség alá kerül, a 22A-22H lemezmágneseken lévő lemezmágnes mágneses tere a 12 vagy 14 elektromágnes közelében hosszanti irányban torzul a forgásiránynak megfelelően. Ennek eredményeként pulzáló erő keletkezik közöttük. Amint a mágneses erőtér deformációjából is kitűnik, a pulzáló erőnek nagy komponense van hossz- vagy merőleges irányban, és forgatónyomatékot hoz létre, amint azt a 32 nyíl mutatja. Hasonlóképpen a 22A - 22H lapos mágneseken lévő lapos mágnes mágneses tere, amely ezután belép a lapos mágnes mágneses mezőjébe, ahogy az előző pólus mágnese elmozdul14, vagy deformálódik az elektromágnesben 12. 22A - 22H, akkor mágneses tér torzul több és ennek köszönhetően kisimul. Ez azt jelenti, hogy a 12 vagy 14 elektromágnesek mágneses terébe már bekerült 22A - 22H lapos mágnesek között létrejövő pulzáló erő nagyobb, mint a 22A - 22H lapos mágnesekben a következő bejövő lapos mágnesek és a 12 vagy 14 elektromágnesek között létrejövő pulzáló erő, amely a 22A - 22H lapos mágnesekben forgó, vagyis a 2 vagy 14 tárcsasorra ható forgó erő között keletkezik. felület 24. A forgó korong alakú A 24 külső felület, amely már feszültség alá került, a tehetetlenségi erők hatására tovább forog, még akkor is, ha már feszültségmentes, miután az E 0 végpont megérintette a 12 vagy 14 elektromágnes R 0 középpontját. Minél nagyobb a tehetetlenségi erő, annál egyenletesebb a forgás. A forgás kezdeti szakaszában a szögimpulzus, amint az az ábrán látható. A 6. ábra kommunikál a forgó tárcsa alakú 24 felülettel. Ez azt jelenti, hogy a forgás kezdetén, amint az a 2. ábrán látható. A 6. ábrán látható, hogy amikor a lemezmágnes M pólusa a forgásirányban kissé el van tolva az M″ elektromágnes pólushoz képest, pulzáló erő hat a lemezmágnes mindkét M és M″ pólusa között a forgó oldalon, illetve az elektromágnese között az álló oldalon. ábrán látható összefüggés alapján tehát. A 6. ábrán a T szögnyomatékot a T = Fa cos(-) képlet alapján állítjuk elő, ahol "a" egy állandó. Ez a szögimpulzus indítja el a forgó tárcsa alakú 24 felület forgását. Miután a forgó korong alakú 24 felület forogni kezd, forgási sebessége a tehetetlenségi nyomaték hatására fokozatosan növekszik, ami lehetővé teszi nagy forgó és hajtóerő létrehozását. Ha a 24 forgó korong alakú felület stabil forgásban van, akkor az elektromágnes (nem ábrázolt) tekercsében a szükséges elektromotoros erőt ki lehet fejleszteni a 10 forgó tömeg közelébe hozva, amely a forgó korong alakú 24 felülettel együtt forogni hivatott. Ez az elektromágneses energia más célokra is felhasználható. Ez a forgatási elv a feltaláló által a 61868 (1993) számú japán szabadalmi bejelentésben (4 751 486 H 01 F 7/14) már ismertetett mágneses forgóeszköz forgási elvén alapul. Ez azt jelenti, hogy még ha egy ilyen szabadalmi bejelentésben a mágneses forgóberendezés egyik forgórészén elhelyezett elektromágnes rögzített is, az az itt ismertetett forgási elv szerint forog. A 22A-22H lemezmágnesek száma nem korlátozódik "8"-ra, amint az az 1. ábrán látható. 1 és 3. Bármilyen számú mágnes használható. A fent ismertetett példakénti kiviteli alaknál bár a 22A-22H lapos mágnesek a 24 lemezszerű felület kerületi zónájának egyik felében, a 20A-20H kiegyensúlyozók pedig a kerületi zóna másik felében helyezkednek el, a lapos mágnesek a 24 lemezszerű felület más zónái mentén is elhelyezhetők. . Az ellensúlyok, amelyeket nem kell egy tömbbe összeszerelni, egyetlen lemezként is elkészíthetők, amely a tárcsa alakú felület külső kerületi zónáján átnyúlik. Ezen túlmenően, a leírt kiviteli alaknál az elektromágnesek gerjesztését a forgó korong alakú felület minden egyes fordulatára adott ideig lehetővé teszi, de az elektromos áramkört úgy is meg lehet tervezni, hogy megnövelt fordulatszámmal az elektromágnesek gerjesztése a forgó korong alakú felület minden egyes fordulatánál megengedett legyen, annak második fordulatától kezdve. Továbbá a fent leírt példakénti kiviteli alakban lapos mágneseket alkalmaztak az állandó mágnesekhez, de más típusú állandó mágnesek is használhatók. Valójában bármilyen típusú mágnes használható állandó mágnesként, amennyiben a belső kerület külső felülete mentén több mágneses pólus helyezhető el, és a korong alakú felület belső kerületi felülete mentén több más típusú mágneses pólus is elhelyezhető úgy, hogy az egyik és a másik polaritású megfelelő mágneses pólusok párja a radiális vonallal ferde távolságban a II. 3. Bár a fenti kiviteli alaknál a 22A-22H lapos mágnesek a 6 és 8 mágneses forgórészekre vannak felszerelve, ezek lehetnek elektromágnesek. Ebben az esetben a 12 és 14 elektromágnesek lehetnek elektromágnesek vagy állandó mágnesek. A jelen találmány szerinti mágneses forgóeszköz szerint a forgási energia hatékonyan nyerhető állandó mágnesekből. Ezt az elektromágnesek áramának lehetőség szerinti csökkentése teszi lehetővé, így az elektromágnesek csak a szükséges mennyiségű villamos energiát fogyasztják el. Szem előtt kell tartani, hogy a találmány számos változtatása és módosítása nyilvánvalóvá válik a szakember számára, és az ilyen nyilvánvaló módosításokat és helyettesítéseket az itt bemutatott igénypontok oltalmi körébe kívánjuk vonni.
KÖVETELÉS
1. Forgó tengelyre rögzített forgórészű mágneses forgóeszköz, amelyen állandó mágnesek vannak elhelyezve, míg az állandó mágnesek úgy vannak elhelyezve, hogy az egyik polaritású mágneses pólusaik a külső kerület mentén forgásirányban, a másik polaritású mágneses pólusaik pedig a belső kerületi felület mentén helyezkednek el, a másik póluspárok radikálisan a megfelelő mágneses vonal mentén helyezkednek el. vagy a rotorral kölcsönhatásba lépő elektromágneses eszköz szakaszos gerjesztésére szolgáló eszköz, azzal jellemezve, hogy az elektromágneses eszköz az elülső felülettel a forgórész felé helyezkedik el, hogy az ellentétes polaritású mágneses teret a pólusaira gerjesztse onnan, ahol a vezető állandó mágnes áthalad az elektromágneses eszköz elülső felületén a forgásiránynak megfelelő forgásirányban, a rotor forgási viszonyai szerint, és a forgórész kiegyensúlyozóihoz. 2. Az 1. igénypont szerinti berendezés, azzal jellemezve, hogy az állandó mágnesek lapos mágnesek formájában vannak kialakítva. 3. Az 1. igénypont szerinti berendezés, azzal jellemezve, hogy a forgórész forgását kiegyenlítő kiegyenlítők nem mágneses anyagból vannak. 4. Egy forgó tengelyre rögzített első forgórészt tartalmazó mágneses forgóeszköz, amelyen állandó mágnesek vannak elhelyezve, és az első forgórész állandó mágnesei úgy vannak elhelyezve, hogy a külső kerületi felülete mentén több, egy polaritású mágneses pólus helyezkedjen el forgásirányban, és hány másik polaritású mágneses pólus helyezkedik el annak belső kerületi felületének megfelelő polaritású mágneses pólusai mentén a radiális vonal, a rotorral kölcsönhatásba lépő első elektromágneses és második elektromágneses eszköz gerjesztésére szolgáló detektor, azzal jellemezve, hogy második elektromágneses eszközzel és az első rotorral együtt forgó második forgórésszel van felszerelve, forgó tengelyre van rögzítve és több állandó mágnes van rajta, míg a második forgórész permanens mágnesei a körmágneses felülettel és a másik poláros felülettel egy mágnes mentén helyezkednek el - a belső kerületi felület mentén, ahol az egyik és a másik polaritású mágneses pólusok mindegyike a radiális vonalhoz képest ferdén helyezkedik el, a második elektromágneses eszköz mágnesesen kapcsolódik az első elektromágneses eszközhöz úgy, hogy felmágnesezve a rotorok felé eső oldalak egymással ellentétes polaritásúak, és a rotorok elektromágnesei egymással ellentétes polaritásúak, és a másik mágneses permanens mágneses mezőt hoznak létre, amely a megfelelő mágneses térben azonos. akkor történik, ha a forgórész elülső és követő állandó mágnesei között elhelyezkedő kezdőpontot összehasonlítjuk az első vagy második elektromágneses eszköz középpontjával, és feszültségmentesítjük, amikor az utolsó mágnes áthalad, mindkét rotornak több kiegyensúlyozója van a forgásuk kiegyensúlyozására. 5. A 4. igénypont szerinti berendezés, azzal jellemezve, hogy az állandó mágnesek lapos mágnesek, a forgórész kiegyensúlyozására szolgáló eszközök pedig nem mágneses anyagból készülnek.Az elektrogravitáció könnyű
Bevezetés. A cikk leírja a legegyszerűbb elektrogravitációs generátort, amely képes csökkenteni és növelni a súlyát. Randizni működő telepítés képes megváltoztatni a súlyt nagyon kis tartományban, akár az eredeti tömeg 50%-áig. Ezért ajánlásokat adnak a javítására. Szergej Godin és Vaszilij Roscsin kísérletei Kettő Orosz fizika egy nagyon érdekes generátort hozott létre. Valójában ezek állandó mágnesek, amelyeket egy speciális korongba helyeznek el, mágnesek számára üregekkel. Amikor a "mágneses lemez" az óramutató járásával megegyező irányba forog, a generátor súlya csökkent, az óramutató járásával ellentétes irányú forgatásakor pedig csökkent.
Az antigravitációs hatást pedig tovább fokozhatja, ha új, forogni képes, mini villanymotorral felszerelt mágneseket ad hozzá. A második lépésnek kell
, cserélje ki a "dobban" lévő állandó mágneseket elektromágnesekre.Mi az állandó mágnes? Valójában ez egy ilyen kis elektromágnesek gyűrűáramainak halmaza, amelyek a mágnes testébe vannak "varrva".
